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Die Beobachtung zeigt, dass der Reibungsraum bei h entfernter von der 

 Oberfläcbe ist als bei a (wo er scheinbar die Oberfläche berührt). 



Hieraus folgt, dass mit Zunahme der Oberflächenspannung der 

 Reibungsraum kleiner wird. 



Betrachten wir zwei Flüssigkeitskugeln, die grössere mit dem Radius R, 

 die kleinere mit dem Radius r, so ist zunächst zu bemerken, dass das Vor- 

 zeichen der Oberflächenspannung hier das Entgegengesetzte ist wie bei 

 der Libellenblase, da es sich hier um convexe Oberflächen handelt. Die 



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beiden Oberflächenspannungen haben die Werthe -^^ und Vergleichen 



wir diese Werthe mit dem entsprechenden Werthe bei der Libellenblase, so 



entspricht der der kleineren Kugel zugehörige Werth — nicht etwa, wie man 



zuerst glauben könnte, dem Werthe an der stark gekrümmten Stelle a der 

 Libellenblase, sondern einer Stelle, die noch weniger gekrümmt ist, als die 

 tiefste Stelle der Libellenblase. Da nun mit grösserem Oberflächendruck 

 der Reibungsraum grösser wird, wie sich dies auch bei chemischen Re- 

 actionen zeigt, so wird in der kleineren Kugel die Reibungsraumgrenze 

 ferner Ton der Oberfläche liegen als bei der grossen Kugel. 



Diese Betrachtungen sind bei der Beurtheilung des Thoma-Zeiss'schen 

 Apparates verwerthbar, wenn man für die Beobachtung der Tropfenbildung 

 einen Factor hinzuzieht, den man bei vielen anderen Untersuchungen nicht 

 in Betracht zu ziehen braucht, der aber in diesem Falle von Bedeutung ist 

 und dazu führt, die Tropfengrösse zu betrachten. Dieser Factor ist die 

 Schwerkraft, welche von der Oberfläche gemessen proportional der Höhe 

 abnimmt. Das Gewicht einer Masse wird in der Höhe ein geringeres 

 sein als im Meeresniveau. Die Gewichtsdiff'erenzen sind ausserordentlich 

 gering und daher für eine Reihe von Fragen ausser Betracht zu lassen. So 

 wird ein Tropfen Flüssigkeit, der im Meeresniveau 50 ™^ wiegt, bei 4000 ^^ 

 Höhe 49 • 960 ™s wiegen. 



Denken wir uns nun aus einem capillaren Rohr Tropfen ausfliessen, so 

 wird jedes Mal dann ein Tropfen abfallen, wenn seine Schwere die Oberflächen- 

 spannung überwiegt. Ein Tropfen in der Höhe wird deshalb, alles andere 

 gleichartig vorausgesetzt, nach dem oben über die Wirkung der Höhe auf 

 die Schwerkraft Auseinandergesetzten dem Volumen nach grösser ausfallen 

 Tnüssen, als ein Tropfen unter denselben Ausflussbedingungen und von der- 

 selben Flüssigkeit in der Ebene. 



Bei einem grossen Tropfen wird der Effect der Oberflächenspannung, 

 wie vorher ausgeführt worden ist, geringer sein , als bei einem kleinen 

 Tropfen. Dieser Einfluss würde bei sonstigen Messungen wohl kaum in Be- 

 tracht kommen, wir haben es aber bei dem Blut und seiner Verdünnung 

 nicht mit einer einheitlichen Flüssigkeit zu thun, sondern mit einer Flüssig- 

 keit, in welcher sich die zu zählenden Körper bewegen. Da nun, wie 

 vorher gezeigt, die Wirkung der Oberflächenspannung bei einem grossen 

 Tropfen kleiner ist, als bei einem kleinen Tropfen und der Reibungsraum 

 bei einer stark gekrümmten Oberfläche grösser sein muss, als bei einem 

 Tropfen mit schwächerer Krümmung, so wird bei dem Ausfluss einer gemischten 

 Flüssigkeit, bei der die festen Körperchen auch nur in kleinem Maasse 

 schwerer sind, als die Flüssigkeit selber, oder auch ein gleiches specifisches 



