210 L. Jacobson: 



Das elektromagnetische Potential P schwankt um eine einfache perio- 

 dische Function der Zeit und lässt sich daher schreiben 



P= Pq-^ Ä sin 2 71 nt 

 Der Gleichung (I) genügt als Werth von / 



J = Cq sin (2 7t nt -{■ a), 

 wo die Amplitude der Stromschwankung 



C, = ^ (II) 



w 

 Nach V. Helmholtz^ ist bei den gebräuchlichen Telephonen -y 



höchstens = 40, sodass bei einer Schwingungszahl w = 128 

 ^^V)'= 0-0024737= circa^ 



ZTmOlo) 400 



und bei grösseren Schwingungszahlen noch viel kleiner wird, daher gegen 

 1 zu vernachlässigen ist. Alsdann wird die Amplitude 



«0 = 1; d«) 



d. h. = dem Yerhältniss der Amphtude der Schwankungen des magnetischen 

 Potentials A zum Potential Q^ des Kreises auf sich selbst. 



Auf unsere in Fig. 3 (Taf. III) skizzirte Anordnung sind die eben an- 

 geführten Beziehungen nicht ohne Weiteres anwendbar. Die für dieselbe 

 gültigen Gleichungen lassen sich indessen leicht in folgender Weise ent- 

 wickeln. In Fig. 3 (Taf. III) können wir drei Theile der Stombahn unter- 

 scheiden : 



1, die Spirale des Aufgabetelephons und ihre Verbindungsdrähte mit 

 dem Rheostaten, 



2, die Spirale des Empfangstelephons und ihre Verbindungsdrähte mit 

 dem Rheostaten, 



3, den Rheostaten. 



Die diese Theile zur Zeit t durchfliessenden Ströme haben beziehungs- 

 weise die Intensitäten i^ , i^ , i^ ; die Widerstände seien in 1 und 2 einander 

 gleich und = w, der Rheostatenwiderstand = w^ , die Potentiale jeder der 

 beiden Spiralen auf sich selbst seien = Q, die in 1 und 2 auftretenden elektro- 

 motorischen Kräfte beziehentlich U^ und JE^. 



Alsdann gelten nach den Kirchhoff'schen Gesetzen über Stromver- 

 zweigung und nach den Inductionsgesetzen folgende fünf Gleichungen: 



^ H. V. Helmholtz, Telephon und Klangfarbe. Wiedemann's Annalen. 1878. 

 V. S. 452. 



