488 Lehmann, Scheinbar lebende Kristalle, Pseudopodien, CiHen und Muskeln. 



Flüssigkeit von kleinerer Oberflächenspannung hat auch kleinere 

 Molekularattraktion, kleineren ßinnendruck, somit geringere Ex- 

 pansivkraft. Beim Zusammenfließen zweier verschiedenartiger Tropfen 

 (Fig. 10) breitet sich notwendig die Flüssigkeit mit kleinerer Ober- 

 flächenspannung auf der anderen aus (Fig. 11), ihr Binnendruck 

 wäre aber viel geringer, nicht ausreichend die Expansionskraft der 

 eingeschlossenen Flüssigkeit zu kompensieren, somit folgt, auch an 

 der gemeinschaftlichen Grenze muss ein die Differenz darstellender 

 Binnendruck (Adsorptionskraft) vorhanden sein, selbst wenn in- 

 folge unbeschränkter Mischbarkeit die Grenze (wie bei Fig. 12) eine 

 verwaschene wird. In diesem Fall äußert sie sich aber nicht 

 durch das Auftreten einer Oberflächenspannung, eine solche ist nur 

 an der äußeren Tropfenoberfläche vorhanden ; sie bleibt auch ohne 

 Einfluss auf die Expansionskraft (d. h. auf den osmotischen 

 Druck) in jeder der beiden Schichten, denn jede Flüssigkeit expan- 

 diert (diffundiert) in den von der anderen eingenommenen Raum 

 so, als ob diese nicht vorhanden wäre, nur mit bedeutend vermin- 

 derter Geschwindigkeit. Bei diesem Eindifi^undieren der äußeren 

 Schicht in die innere leistet allerdings die Adsorptionskraft Arbeit, 

 der Energiegewinn ist aber Null, da diese Arbeit vollständig zum 

 Auseinanderdrängen der Moleküle verbraucht wird, falls, wie in 

 der Regel der Fall, das Gesamtvolum ungeändert bleibt ^^). 



Weshalb nimmt nun der flüssige Kristall Polyederform, nicht 

 Kugelform an? Könnte dies darauf zurückgeführt werden, dass 

 etwa die Oberflächenspannung an verschiedenen Punkten verschieden 

 groß ist? Nein, denn dann müsste stationäre Kontaktbewegung 

 eintreten, w^ir hätten ein perpetuum mobile! Die Ursache kann 

 nur beruhen in Verschiedenheit der Expansivkraft nach verschie- 

 denen Richtungen, durch welche das Oberflächenhäutchen an ver- 

 schiedenen Stellen verschieden stark ausgebeult wird, bis der da- 

 durch geweckte Oberflächenspannungs druck, welcher mit 

 zunehmender Konvexität der Oberfläche stärker wird, ausreicht, 

 den Uberschuss der Expansivkraft an der betreffenden Stelle zu 

 kompensieren. 



Um nun aber weiter diese Anisotropie der Expansivkraft zu 

 erklären, muss angenommen werden, infolge Anisotropie der Mole- 

 küle (z. B. infolge stäbchenförmiger Gestaltung derselben) trete eine 

 molekulare Richtkraft auf, welche sie zwingt, parallele Stellung 

 anzunehmen, so dass die molekularen Stöße, auf welche die Ex- 

 pansivkraft beruht, von der Richtung abhängig werden. 



Davon, dass solche Anisotropie der Moleküle vorhanden sein 



muss, kann man sich leicht überzeugen, wenn man die Kristalle 



. durch Hin- und Herschieben des Deckglases über den Objektträger 



31) (Siehe O. Lehmann, Zeitschr. d. Ver. deutsch. Ingenieure, 1908, S. 387. 



