SCHWELLENWEETH UND TONHÖHE. 379 



Zeiten in die umgebende Luft verbreitet. Es fragt sich nun, welcher Theil 

 dieser Menge unser Ohr erreicht, wenn es auf eine gewisse Distanz vom Ton- 

 centrum aufgestellt ist. Gesetzt der Schall verbreitete sich vollkommen gleich- 

 massig in der umgebenden Luft und man hätte sich um das Toncentrum 

 herum mit der gegebenen Distanz als Strahl eine Kugelfläche construirt, so 

 brauchte man nur die Weite des Gehörganges oder des Hörrohres in Betracht 

 zu ziehen, um durch einfache Dividirung den Theil zu finden, welcher dem 

 Trommelfelle übertragen werden kann. Jedoch eine derartige gieichmässige 

 Ausbreitung findet nicht statt. Die bekannte Interferenze der Schallwellen um 

 die Gabel herum stören sie im hohen Grade. In der Richtung der Yibration 

 und in jener normal darauf kommt es zu einer Anhäufung des Schalles, 

 während in den Zwischenrichtungen eine bedeutende Abschwächung vor- 

 handen ist. Nach Gebrüder Weber und Kiessling zeigen diese Interferenz- 

 flächen von den Rippen der Gabel ausgehend hyperbohsche Krümmungen; 

 ihre Lage ist übrigens nicht analytisch abgeleitet worden. Wir haben aus 

 diesem Grunde versucht, dieselbe für unsere Gabeln und für unsere Ver- 

 suchseinrichtung empirisch festzustellen. Zugleich bezweckten wir auch, den 

 Uebergang zu den Richtungen maximaler Intensität genauer kennen zu 

 lernen, damit es uns ermöglicht wurde, rein empirisch um die Gabel herum 

 und durch den Punkt, an welchem das Hörrohr seinen Ausgang nahm, 

 eine Oberfläche gleicher Schallintensität zu construiren. Zu diesem Zwecke 

 umhüllten wir die Gabel mit einer Wattekugel. Dieselbe konnten wir in 

 einfacher Weise herstellen durch zwei Hemisphären aus Kupfergaze, an der 

 Innenfläche mit Watte bekleidet. Der Strahl dieser Hemisphäre betrug 

 15"™. Sie wurden mit vertical gestellten Aequator gegen einander ge- 

 schoben und bildeten dann eine vollständige Kugel. Man kann sich nun 

 von Pol zu Pol eine horizontale Drehungsaxe denken, so dass die Hemi- 

 sphären an schweren Stativen um diese horizontale Axe drehen können, 

 während die Grösse der Drehung an einem Gradbogen abgelesen wird. 

 An einem der beiden Stative wird nun auch die Gabel in bekannter Weise 

 angebracht. Der Stiel geht dabei frei durch eine Oeffnung am Pole der 

 Hemisphäre hindurch, damit er weder von der Kupfergaze, noch von den 

 Watten berührt wird. Der Contact mit dem Stativ findet nur mittels 

 Kautschukringe auf gabelförmig getheilten Tragbalken statt. 



Das Toncentrum der Gabel wurde nun genau in das Centrum der 

 Wattekugel gebracht. Ferner wurde in einem Meridiane um jede Hemi- 

 sphäre aussen ein schwerer Kupferring herumgelegt, welcher sich mit der 

 Hemisphäre zusammen drehen konnte. In diesem schweren metallenen Bügel 

 waren von 15*^ zu lö*^ Oeffnungen von llmm Weite gebohrt, auf welche 

 in der Richtung des Strahles der Wattekugeln kurze Kupferröhren von dem 

 gleichen Durchmesser eingelassen wurden. Wenn wir durch diese Kupfer- 



