SCH WELLEN WEETH UND TONHÖHE. 



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C. In einer durch das Toncentrum gelegten verticalen, auf der Axe der 

 Gabel normalen Fläche, von der horizontalen Fläche ab gerechnet. 



0" 



Radius 



vector 



= 



1-16 



15« 







= 



1.02 



30 «^ 







= 



0-95 



450 







= 



0-68 



60 <> 







= 



1-02 



750 







= 



1-23 



90« 







= 



1-30 



Um uns eine solche Oberfläche gleicher Schallintensität anschaulich 

 vorstellen zu können, haben wir einen Quadrant aus Thon modellirt. Die 

 drei übrigen Quadranten sind planare bezw. axiale Spiegelbilder. Die ganze 

 Figur bilden wir auf Taf. VII, Fig. 2 in Projection ab. 



Die Oberfläche liess sich nun ohne Weiteres messen, indem wir sie 

 ganz mit aufgeklebten Papierstückchen bedeckten (wobei wir uns zweck- 

 mässig von im Handel vorhandenen gummirter und perforirter Papierstreifen 

 bedienten). Es zeigte sich, dass die Oberfläche eines Quadrants 8287.2'^''™ 

 maass, also die ganze Oberfläche 3314 1'^"^. Auf jeden Quadratcentimeter 

 dieser Oberfläche muss also ^sau der ganzen von der Stimm-gabel aus- 

 gesandten Energiemenge vorhanden sein. Diese Annahme ist gar keine 

 gewagte, weil unter den Bedingungen des Experiments aller ßeflectirung des 

 Schalles, ausser auf die Gabel selbst, vorgebeugt worden war. In den früher 

 beschriebenen und in Tabelle V zusammengefassten Beobachtungsreihen 

 waren wir zu dem Ergebnisse geführt worden, dass die der Reihe nach 

 aufgestellten unbelasteten Stimmgabeln während zwei dem Momente der 

 Reizschwelle vorangehenden Schwingungen eine bestimmte Menge Energie 

 in der sie umgebenden Luft verbreiteten. Ein Quadratcentimeter der 

 Oberfläche gleicher Schallintensität lässt nun, wie gesagt, Vsau dieser 

 Menge passiren, was also auch gilt für den Anfangspunkt des Hörrohres, 

 mittels welchem in den Versuchen beobachtet wurde. Nehmen wir an, 

 dass im Hörrohre selbst keine Energie verloren ging, was annähernd richtig 

 ist, und berücksichtigen wir, dass das Lumen des Hörrohres bei seinem 

 Uebergange auf den Gehörgang ein Areal von 0'126i<^'^ darbot, so folgt 

 hieraus, dass das beobachtende Ohr über V26302 der Totalmenge verfügt 

 haben muss. 



Gleiches lässt sich auch für die 0-1 Secunde vor dem Momente der 

 Reizschwelle ausgesandte Energiemenge berechnen. 



Die nachstehende Tabelle IX zeigt die in dieser Weise bekommenen 

 Zahlen. 



