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mit welcher die Einstellung geschieht und wieder losgelassen werden kann, 

 muss unmittelbar aus der Periode des Metronomschlages, welche keine Er- 

 höhung der Schwelle mehr hervorbringt, abgeleitet werden können. In 

 unseren Versuchen fanden die Schläge jede Secunde statt. Dieses Intervall 

 reicht also zur Loslassung eines starken und Wiedereinstellnng auf einen 

 anderen, sehr schwachen Ton nicht aus. In dieser Richtung haben wir 

 unsere Versuche bis jetzt nicht verfolgen können und werden dies auch in 

 der nächsten Zukunft nicht thun können, weil wir in einer folgenden Ab- 

 handlung in erster Linie die Frage der Unterschiedsschwelle in der Scala 

 in Angriff zu nehmen beabsichtigen. 



Anhang. 



Nach Rayleigh^ verliert eine auf ihren Resonatorkasten geschraubte 

 Stimmgabel einen Theil ihrer akustischen Energie an die umringende Luft 

 und einen anderen Theil den Stiel entlang am Resonator. Auf Distanz 

 wird nur letzterer grösserer Theil gehört, ersterer kleinerer kann vernach- 

 lässigt werden. Falls jedoch die Gabel, wie in der Ohrenheilkunde ge- 

 wöhnlich geschieht, frei in die Hand genommen wird, kommt gerade nur 

 die an die umgebende Luft abgegebene Energie in Betracht. Gleiches gilt 

 für unsere Anwendungsweise, wobei die Gabel mittels dicker Kautschuk- 

 ringe an einem Holzblocke befestigt wird, denn auch dabei ist Resonanz 

 vollständig ausgeschlossen, um so mehr, weil auch der Holzblock von 

 dämpfenden Filzplatten getragen wird. Es kann denn auch nicht wundern, 

 dass die Gabel auf grössere Distanz gar nicht, in kleineren Entfernungen 

 nur ganz schwach gehört wird. Es lohnt sich, aufzuspüren, wie viel von der 

 Totalenergie, welche die schwingenden Arme besitzen, unter den Bedingungen 

 des Experiments in die umgebende Luft verbreitet wird. Wead schätzte 

 den genannten Theil früher auf 7i5- Wir wollen versuchen, eine ähnliche 

 Berechnung für unsere ^'-Gabel, die zur Vergieichung mit den Resultaten 

 Töpler's und Boltzmann's diente, durchzuführen. Der totale Verlust, 

 welchem diese Gabel in den zwei der Schwelle vorangehenden Schwingungen 

 unterworfen war, betrug 0-261 ergs, die akustische Energie 15-6^ = 

 96-710~^ ergs. Letzterer Werth, in ersteren dividirt, ergiebt als Resultat 

 27. Die akustische Energie war in unserem Falle also V27 ^i^r Totalenergie 

 der Gabel. 



Weit günstigere Tonquellen sind wahrscheinlich die Orgelpfeifen, denn 

 ausgehend von der Bestimmung Töpler's und Boltzmann's kamen wir 



^ ßayleigh, Philos. Magazine. 1894. (5) Vol. XXXVIII. p. 365. 



