84 E. du Bois-Reymond: 



und wenn man kürzehalber setzt: 



hat man: 



nr + B +^{6 + lI) = A n , 

 T nG T nG 



I== —, TP' 7 ' = ^' 



ji.li — — 



9. 

 1—1=- ^ (f) 



1 L ' Än(qÄn-lP) 



Dieser Ausdruck ist endlich und positiv, so lange qs/ n >lP\ qA n = lP 

 würde / unendlich machen , und qA n < IP dem heterodromen Strom die 

 Oberhand verschaffen. Durch Einführung des additioneilen Widerstandes 

 und Vertauschen von n mit N wird (f) 



T _ T NGIP 



' '"" Un+ W) [q (An + W) — IF] ' 



Für ein sehr grosses W nähert sich dieser Ausdruck dem Werthe 



NGIP 



qW 2 ' 



d. h. der Null, und somit stellen diese Formeln, in welchen der irreciproke 

 Widerstand ausgelassen und nur die Polarisation berücksichtigt ist, der 

 Thatbestand, soweit er vorliegt, genügend dar. 



Nicht anders gestaltet sich das Ergebniss, wenn man die positive 

 Polarisation P, statt I proportional, davon unabhängig setzt, was mehr der 

 Hypothese entspricht, wonach sie nur Nachwirkung eines ausgelösten Schlages 

 wäre; denn in diesem Falle kommt einfach 



I—I, = — ohne, 



Jln 

 IP 



und I — I. = -. — — =. mit 

 ' An + W 



additionellem Widerstand und vielen Grove. Der erste Ausdruck ist positiv, 

 der zweite nähert sich für wachsende W der Null. 



Folglich ist es nach den bisherigen Beobachtungen, trotz allem An- 

 schein, nicht nöthig, zur Erklärung des Thatbestandes irreciproken Wider- 

 stand anzunehmen. So unwahrscheinlich es ist, dass die absolut und relativ 

 positive Polarisation durch den homodromen Strom eine Verstärkung dieses 

 Stromes im Vergleich zum heterodromen im Verhältniss von 100:13-3 

 bewirken könne (s. oben S. 78), die gewünschte Entscheidung ist auf diese 

 Weise nicht herbeizuführen, und wir müssen sie in einem anderen Gebiet 

 von Erfahrungen suchen. 



