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ziehen , so geschieht es , weil dieselbe mir einen leichteren 

 Uebergang zu den in der Haemodynamik und Hydraulik ge- 

 bräuchlichen Vorstellungen zu gestatten und daher dem all- 

 gemeinen Verständniss zugänglicher zu sein scheint. 

 Es sei 



h die constante Druckhöhe im Reservoir, 



q der Röhrenhalbmesser, 



r der variable Radius eines concentrischen Wassercy- 



linders im Inneren der Röhre, 

 u die Geschwindigkeit eines Wassertbeilchens auf die- 

 sem Cylinder, 

 c die mittlere Geschwindigkeit im Röhrenquerschnitte, 

 / die Länge der Röhre, 

 i] der Reibungscoefficient, 



p° und p die Drucküberschüsse über den Atmosphä- 

 ren-Druck an der Einmündungsstelle und an einer 

 beliebigen Stelle der Röhre, 

 p die im Zeitelement in Bewegung befindliche Masse, 

 T die lebendige Kraft im Röhrenquerschnitt, 

 D die Dichtigkeit des Wassers. 

 Dann ist nach Poiseuiile's Gesetz 



und hieraus 3) T =^fu 2 bu - c 2 u. 



Es ist nun nach einem allgemeinen Principe der Mechanik 

 „der in einem Zeitelemente in jedem Theile der bewegten 

 Flüssigkeitsmasse entstehende Gewinn oder Verlust an leben- 

 diger Kraft gleich der in derselben Zeit geleisteten Arbeit, 

 welche erstens von den auf die freie Oberfläche dieser Masse 

 wirkenden Druckkräften, zweitens von den äusseren Kräften 

 (hier der Schwere), drittens von den inneren Kräften (hier 

 der Reibung) herrührt." 



Ist ein stationärer Zustand eingetreten, so kann man 

 bekanntlich den Gewinn oder Verlust an lebendiger Kraft 

 der betrachteten Masse gleichsetzen dem Unterschiede der an 

 ihren beiden freien Grenzschichten thätigen lebendigen Kräfte. 

 Nennt man dieselben T und 7°, P und P° die daselbst statt- 



