Beiträge zur Haemodynamik. 693 



I.) y g =h-h . 



Auf die zweite der vorstehenden Gleichungen kann man ein 

 ähnliches Verfahren anwenden , wie unter 9) und 10), wenn 

 man nur überall statt p Q p Q -p x substituirt. Dann wird 









■Po- 

 l 



Pi 



rdu 

 _ V br 

 ~ r br 



und durch 



Integration 



Po 



~Pi 





oder durch Einführung des Manometerstandes A 1 = ~jz 



IL) Äo-Äj 



S v cl 



v 2 gD' 

 Hierzu kommt die Bedingung 



2 



III.) q^nC — o 1 nc l . 

 Betrachten wir nun in der engeren Röhre zunächst das sehr 

 kleine Stück von ihrem Beginne bis etwa zu derjenigen Stelle, 

 an welcher der Strahl contrahirt ist. Da hier Wirbel entste- 

 hen, so gilt für diese Strecke Po iseuille's Gesetz nicht; aber 

 sie ist so kurz, dass — selbst wenn ein Reibungswiderstand 

 auf derselben vorhanden ist — er vernachlässigt werden kann. 

 Bezeichnet man daher mit T c die lebendige Kraft an der con- 

 trahirten Stelle, den an derselben stattfindenden Druck mit p l , 

 so giebt die Anwendung der Gleichung 4) auf diese kurze 

 Strecke, weil A = 0, 7=0 ist, 



, m tPi-Pl 

 T c -T = 



D 



oder 4° = h l c gesetzt 

 gD ö 



IV.) i^=hi-h l c . 



g. u 



Um Tß zu berechnen, muss man in Erwägung ziehn, dass, 

 wie gering die Contraction auch sein mag (sie verringert sich 

 bekanntlich , wenn das Wasser mit Geschwindigkeit vor die 

 Verengerung tritt) ein Anlegen an die Röhrenwand nicht statt- 



Reichert's u. du Bois-Reyniond's Archiv. 1862. 45 



