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findet, mithin auch eine von der Mitte des Querschnitts nach 

 Null hin abnehmende Geschwindigkeit nicht vorausgesetzt wer- 

 den kann. Man wird daher von der Wahrheit nicht weit ab- 

 weichen, wenn man im contrahirten Querschnitt eine gleich- 

 förmige Geschwindigkeit c x annimmt und daher 



setzt; da nun, wenn «/■ der Contractions-Coefficient — 



also Ci = — :, so 



r 1 



12 7T = C 1 ^ l2 7T, 





Ehe die Geschwindigkeit wieder in die Poiseuille's Gesetz 

 gemässe c 1 übergeht, welche analog mit 3) die lebendige Kraft 



vi.) r = c i %i 



giebt, findet noch einmal, wie die Druckcurve (Fig. V.) zeigt, 

 auf eine sehr kurze Strecke eine Erniedrigung des Drucks — 

 wenn auch in weit geringerem Grade — statt, so dass, wenn 



P L 

 p l den Druck, — - = h L die Manometerhöhe an der Stelle be- 

 fo ' gD 



zeichnet, von weicher ab Poiseuille's Gesetz wieder gilt, 

 die mit IV.) analoge Gleichung 



Tl _ Ti 



Vit) -^ = ft ;- Ä ; 



auf dieser Strecke gilt. Von hier aus bleibt T l auf der wei- 

 teren Länge constant, und man erhält wieder durch Anwen- 

 dung der Gleichung 6) auf die ganze zweite Röhre wie oben: 



= -^a* + /t 



und VIII.) £ = °5! 



8^ 



2 



Q' 



oder h\ - ~ etc. 



Prüfen wir nun, ob die bisher aus der Anschauung der 

 Druckcurve abgeleiteten theoretischen Resultate durch die Er- 

 fahrung bestätigt werden. 



