Beiträge zur Haemodynamik. 699 



Endlich ist nach den Gleichungen I, IV, VII: 



— =Ä-(Ä -A l )-Ä . 



Die Versuche geben einen zwar nicht ganz constanten, aber 

 so wenig von 1 abweichenden Coefficienten, dass die Differenz 

 innerhalb der Grenzen der Beobachtungsfehler liegt. 



II. Erweiterung der Strombahn. 



Es Hessen sich leicht die analogen Gleichungen auch für 

 diesen Fall ableiten, wenn meine oben beschriebenen Versuche 

 nicht zeigten, dass hier die der Uebergangsstelle zunächst lie- 

 genden Drucke (früher h t und h ) schon = sind , was auf 

 keine Weise aus den nach Poiseuille's Gesetz gebildeten 

 Formeln abgeleitet werden kann. Es bliebe demnach nichts 

 weiter übrig, als anzunehmen, dass die Bewegung der Flüssig- 

 keit in der zweiten weiteren Röhre nur unter dem Einflüsse 

 der am Ende der ersten erlangten Geschwindigkeit wie in freier 

 Luft stattfinde, und dass die zweite Röhre weiter keinen Effect 

 hervorbringe als den Strahl horizontal zu halten. 



Hiergegen sprechen aber wiederum die Beobachtungen in 

 Tab. IV., bei denen ich die Ausflussöffnung verengte. Sie zei- 

 gen, dass der Druck stets am Ende der engeren Röhre 

 grösser ist als am Anfang der weiteren. 



Es tritt hier also die Notwendigkeit einer Abänderung des 

 Poiseuille'schen Gesetzes ein, was auch schon aus der Ver- 

 änderung der Druckcurve hervorgeht, die bei Verengerung der 

 Ausflussöffnung keine gerade Linie bleibt. 



Der Verlauf derselben ist in diesem Falle nämlich, wie Tab. 

 IV. zeigt, folgender: Hinter der Erweiterung der Strom- 

 bahn tritt ein Minimum ein, dem ein Maximum folgt 

 von welchem aus die Curve nach hin abnimmt. 

 Mit steigender Niveauhöhe im Reservoir sowohl als 

 mit steigender Verengerung der Ausflussöffnung 

 kann man Minimum und Maximum gleichzeitig der 

 Uebergangsstelle der beiden Bahnen näher bringen. 



