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E. DU Bois-Reymond: 



unter den der Rechnung zu Grunde gelegten Annahmen die Sache sich 

 anders verhält. 



JDer Einfachheit halber nehmen wir an, dass jeder der beiden Ströme 

 gleich starke relativ negative, aber nur der homodrome relativ positive 

 Polarisation erzeugt. Wir setzen die elektromotorische Kraft beider Polari- 

 sationen der Dichte des Säulenstromes im Praeparate proportional, dem wir 

 den Querschnitt -— 1 , und auch die Länge = 1 zuschreiben. Vorläufig 

 untersuchen wir nur, wie sich die Dinge bei ungleichem specifischen Wider- 

 stände des Praeparates gestalten, indem wir die Verwickelung vermeiden, 

 welche aus der sonst erwägenswerthen , aber schwer mathematisch einzu- 

 kleidenden Annahme entspränge, dass der Unterschied der Widerstände 

 in beiden Richtungen Function der Stromdichte sei. TJebrigens behandeln 



Fig. 8. 



wir das Praeparat wie einen linearen Leiter, oder so, als lägen der Bauch-' 

 und Rückenfläche metallische unpolarisirbare Elektroden an, mit welchen 

 die Enden des Säulen- und die des Bussolkreises verbunden wären. Siehe 

 Fig. 8 A und B, welche die Dinge beziehlich für den homodromen und 

 für den heterodromen Strom vorstellen. Man erkennt leicht den Säulen- 

 kreis mit der Säule (^ und der Bussole (P) , den abgeleiteten Stromzweig 

 mit der Bussole {S). Die ausgezogenen Pfeile bedeuten die von der Säule, 

 die gestrichelten die von der absolut positiven, die punktirten die von der 

 relativ negativen Polarisation ausgehenden Stromantheile. Dass wir bei 

 dieser ersten rohen Annäherung vom zeitlichen Verlaufe der Polarisation 

 und von der Induction absehen, bedarf nicht der Erwähnung. 

 Es sei E die elektromotorische Kraft der Säule; 



l der Widerstand des die Säule und die Bussole (P) enthaltenden 



Säulenkreises; 

 l der Widerstand des die Bussole {S) enthaltenden Bussolkreises; 



