Über die beim Speechen auetretenden Luftsteöme. 447 

 Tabelle VII. 



i 



ü 



e 



Dom. 

 For- 

 man- 

 ten 



Theo- 

 ret. 

 Breite 



Beobachtete u. 



der weiteren 



Berechnung 



zugrunde 



gelegte Breite 



Dom. 

 For- 

 man- 

 ten 



Theo- 

 ret. 

 Breite 



Beobachtete u. 



der weiteren 



Berechnung 



zugrunde 



gelegte Breite 



Dom. 

 For- 

 man- 

 ten 



Theo- 

 ret. 

 Breite 



Boebachtete u. 



der weiteren 



Berechnung 



zugrunde 



gelegte Breite 



b 3 

 d 4 

 f* 



144 

 187 

 162 



160 



' 190 



170 



9 3 

 ais 3 



d* 



229 

 313 

 223 



225 

 275 



225 



c 4 



d* 



204 

 202 



210 



208 



selbstverständlich die dem Formanten zukommende Glyphiktiefe nach der 

 oben angegebenen Boekeschen Formel in die entsprechende Breite um- 

 gerechnet werden. 



Wie der Leser ersieht, entspricht die beobachtete und der weiteren 

 Berechnung zugrunde gelegte Breite der faktischen Breite des im Yokal 

 vorkommenden Formanten zwar nicht ganz vollkommen, aber doch nahezu 

 bis auf eine gewöhnlich nur geringe Differenz. Wir dürfen daher annehmen, 

 daß die Intensität des betreffenden Partialtons, wie dieser im Vokal selbst 

 erklang, nur wenig abweichend war von der Intensität des mit ihm in Ton- 

 höhe übereinstimmenden Pfeifentons. Da letzterer von einer weiten ge- 

 dackten Orgelpfeife unter genauer Regelung der Maulweite und ohne über- 

 triebenen Luftdruck hervorgebracht worden ist, werden die den beiden ver- 

 glichenen Töne zukommenden akustischen Schwingungen auch die gleiche 

 Form gehabt haben, d. h. sowohl der Ton der Orgelpfeife als der dominierende 

 Formant sind Sinusschwingungen gewesen, ersterer auf Grund der Art ihres 

 Hervorbringens, letzterer eo ipso. 



Es hat also seine Berechtigung den dominierenden Formant mit dem 

 Pfeifenton zu identifizieren. Der Tonhöhe, der Intensität und der Schwingungs- 

 form nach ist der eine dem anderen gleich. Wenn wir also die physikalische 

 Intensität des einen bestimmt haben, ergibt sich hieraus ohne weiteres die 

 physikalische Intensität des anderen. Wir haben letzteres für den Pfeifenton 

 durchgeführt und zwar nach bekanntem von Lord Raylei gh herrührenden 

 Prinzip. Es wurden während des Ansprechens der Pfeife Luftverbrauch 

 und Luftdruck unter dem Windkasten bestimmt. Diese zwei Werte mit- 

 einander und mit der Beschleunigung der Schwerkraft multipliziert ergeben 

 in einem solchen Falle die von der Pfeife verbrauchte Energie. Nur zu 

 einem Teil wird diese Energie in akustische Energie übergeführt. Wir 

 nehmen an, daß dies für verschiedene Pfeifen in demselben Maße der Fall 

 sein wird, und daß auch jede Pfeife an und für sich bei verschiedenen In- 



