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Pfaundler, Horstmann ii. A. verdanken, gelangten wir zu einer Theorie 

 der Dissociation, welche uns ihre zwei charakteristischsten Züge erklärt. 

 Das sind erstens die Beschränkung der Dissociation durch die Anwesen- 

 heit der Zersetzungsproducte und zweitens die Zersetzung unterhalb der 

 Dissociationstemperatur. Den ersten Punkt, der uns hier zumeist interessirt, 

 hat Pfaundler am vollständigsten erklärt und ich will, da es zum Ver- 

 ständniss des Folgenden nothwendig ist, hier die Hauptpunkte seiner 

 Erklärung recapituliren. 



Der Grund der Dissociation liegt in den intramoleculären Bewegungen 

 der Atome. Diese Bewegungen sind ebenso wie die Bewegungen der 

 Molecule der absoluten Temperatur der betreifenden Verbindung propor- 

 tional; die Energie dieser Atombewegungen bildet, wie für die Gase 

 nachgewiesen ist, einen constanten Bruchtheil der Gesammtenergie. Wächst 

 mit steigender Temperatur die Energie dieser Atombewegungen, so dass 

 sie die Grösse der gegenseitigen Anziehung der Atome übersteigt, dann 

 zerfällt die Verbindung; die Bewegung der Atome wird selbständig. 

 Werden nun die Atome der Constituenten , in die die Verbindung zer- 

 fallen ist, von einander getrennt, so ist der Zerfall ein definitiver. Ver- 

 bleiben aber beide Constituenten in demselben Baume , dann werden ihre 

 Atome , die ja nun selbständige Bewegungen ausführen , bei diesen 

 Bewegungen sich begegnen, wieder in den Bereich der gegenseitigen 

 Anziehung kommen und sich w^ieder vereinigen können. Je zahlreicher 

 die Atome in der Kaumeinheit, desto grösser wird natürlich cetpar. die 

 Chance der Wiederbegegnungen sein. 



Sind die Constituenten gasförmig, dann ist nach bekannten Sätzen 

 der Druck, den sie in dem betreffenden Kaume ausüben, proportional 

 der Zahl ihrer Atome, also auch der Chance der Wiedervereinigung. 



Denken wir uns also eine Zersetzung, die in einem geschlossenen 

 Kaume vor sich geht und bei der das eine Zersetzungsproduct in gas- 

 förmigem Zustande frei wird, so wird in dem Maasse als die Zersetzung 

 voranschreitet, der Druck, den der gasförmige Bestandtheil in diesem 

 Kaume ausübt, steigen. In dem Maasse nun, als dieser Druck steigt, 

 wächst aber auch die Chance, welche die kleinsten Theile des Gases 

 haben, sich mit jenen des anderen Bestandtheils der Verbindung wieder 

 zu treffen, und so wird die Zersetzung nur bis zu einem gewissen Drucke 

 fortschreiten können. Sobald dieser Druck erreicht ist, vereinigen sich 

 in der Zeiteinheit ebensoviele Theilchen wieder, als sich trennen. 



Wird nun der Druck, bei dem ein solches Gleichgev^icht stattfindet, 

 ermässigt, dadurch, dass entweder der Kaum vergrössert oder ein Theil 

 des in ihm befindlichen Gases weggenommen wird, so wird die Zahl der 

 Wiedervereinigungen in der Zeiteinheit kleiner, sie sinkt unter die Zahl 



