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H. Salomonsohn: 



(Aetherwellen) nach allen Richtungen aus genau so als ob jeder Punkt eine 

 selbständige Lichtquelle wäre. Daher erscheint der Spalt breiter, als er 

 der geometrischen Construction nach sein dürfte. Man nennt alle Strahlen, 

 die einen Winkel mit den ersten, geradlinig durchgehenden, einschliessen 

 „gebeugte Strahlen". Werden nun die unter einander parallelen gebeugten 

 Strahlen homogenen Lichtes durch das Objectiv eines Fernrohres oder durch 

 den lichtbrechenden Apparat des Auges in einem Punkte vereinigt, so 

 werden dieselben zur Interferenz kommen, so oft die Schwingungsphase 

 der einzelnen Aethermolecüle eine entgegengesetzte ist, und es werden neben 

 dem verbreiterten Spaltbilde helle und dunkle, der Spaltrichtung parallele 

 Streifen (Interferenzfrangen) auftreten. (Die senkrecht zur Spaltrichtung 

 auftretenden Interferenzen kommen wegen der relativ grossen Spalthöhe 

 nicht zur Beobachtung resp, hier nicht in Betracht). Die Interferenzbe- 

 dingung wird gegeben sein, so oft die Wegdifferepz eines vom Rande des 

 Spaltes und eines von seiner Mitte kommenden Strahles eine halbe Wellen- 

 länge beträgt oder, was dasselbe ist, wenn die Randstrahlen eine ganze 

 Wellenlänge Wegdifferenz haben. Jeder, in irgend einer Distanz vom 



Rande ausgehende Strahl findet ja dann 

 einen anderen, ebenso weit von der Spalt- 

 mitte entfernten, der mit ihm um eine halbe 

 Wellenlänge differirt. Diese Wegdifferenz 

 gleich einer Wellenlänge {BC in Fig. 1) wird 

 abgeschnitten durch das von einem Spalt- 

 rande {A) auf den vom anderen {£) aus- 

 gehenden Randstrahl gefällte Loth {A C) und 

 ist gleich der Spaltbreite [AB) multiplicirt 

 mit dem Sinus des Winkels [GAB = 8), 

 um welchen die gebeugten Strahlen von den 

 ungebeugten abweichen, also des „Beugungswinkels" [BC =■ 1 = ABsm§). 

 Da nun die Interferenz auch ebenso eintreten wird, so oft die Wegdifferenz 

 der Randstrahlen ein Multiplum der Wellenlänge ist, so werden wir (bei 

 Verwendung homogenen Lichtes), senkrechte Incidenz der ersten Strahlen 

 auf die Spalte vorausgesetzt, symmetrisch zu beiden Seiten des Spaltbildes 

 dunkle Streifen (Minima) erhalten. Ist l die Wellenlänge des verwendeten 

 Lichtes, d = AB die Spaltbreite, d der Beugungswinkel, m eine ganze Zahl, 

 so haben wir also für den Ort der Minima die Formel 



Fig. 1. 



I) 



sin § = m 



Dagegen werden helle Streifen (Maxima) auftreten, wo die Weg- 

 differenz der Randstrahlen ~ oder eine ungerade Zahl von halben Wellen- 



