194 H. Salomonsohn: 



und für den Ort der Maxima die Formel 



IV) sin S' = n. , , , , 



Diese Maxima und Minima liegen natürlich der Mittellinie näher als 

 die der einzelnen Spalten, weil ja d -i- s immer grösser als d. Nun werden 

 aber nicht nur die in einem Abstände von d + s ausgehenden Lichtstrahlen 

 zur Interferenz kommen, sondern in Folge der regelmässigen Anordnung 

 auch solche, deren Abstand das Doppelte, Dreifache, Vierfache u. s. w. dieser 

 Grösse darstellt, es werden dadurch eine grosse Zahl neuer Minima ge- 

 bildet, d. h. Licht ausgelöscht, und Maxima nur dort gelassen, wo die 

 Wegdifferenzen genau ganze Wellenlängen betragen. Dadurch werden die 

 Maxima auf schmale, in Folge der grossen Spaltzahl aber sehr helle Streifen 

 reducirt. Bei Anwendung von weissem Licht erhält man wieder Spectren, 

 die Seitenspectra zweiter Classe, die aber, weil der HeUigkeitsabfall 

 vom Maximum ein plötzlicher ist, im Gegensatz zu denen der ersten Classe, 

 sehr rein sind und jene völlig verdecken und überstrahlen. Zu beachten 

 ist, dass hier sin J, d. h. die Frangenbreite, nicht mehr abhängig ist von 

 der Spaltbreite d, sondern nur von der Distanz der Spaltmitten d -{- s; es 

 gäbe also ein Gitter mit schmalen Spalten, getrennt durch breite Zwischen- 

 räume, genau dieselben Spectren zweiter Classe, wie ein solches mit breiten 

 Spalten und engen Zwischenräumen, wenn nur d+s in beiden Fällen 

 gleich ist. Auf den Einfluss, den das Verhältniss d:s für die Beugungs- 

 erscheinung hat, haben wir hier nicht weiter einzugehen. Es verhalten 

 sich, wie man sieht, beim regelmässigen Spaltgitter die Maxima wie die 

 geraden, die Minima wie die ungeraden Zahlen. Es entsteht noch eine 

 dritte Classe von Seitenspectren (von Schwerd theoretisch postulirt und 

 dann auch gefunden), die dicht neben der Mittellinie liegt und die be- 

 merkenswerthe Wirkung hat, durch ihre zahlreichen Minima — die Maxima 

 werden durch ihre Lichtschwäche kaum wahrnehmbar — neben dem cen- 

 tralen Spaltbilde völlig dunkle Räume zu erzeugen, so dass die Lichtquelle, 

 durch ein regelmässiges Gitter gesehen, nicht mehr verbreitert erscheint, 

 sondern von den Seitenspectren durch dunkle Zwischenräume getrennt ist. 



Die Helligkeit der Seitenspectra nimmt nach den Seiten hin sehr schnell 

 ab. Die ersten Maxima, erzeugt durch gebeugte Strahlen mit einer Weg- 

 differenz gleich einer Wellenlänge, geben ein Bild, das nur 0*4 der Hellig- 

 keit besitzt, die die ungebeugten Strahlen liefern; die zweiten Maxima mit 

 der Wegdifferenz von zwei Wellenlängen sind neun Mal hchtschwächer als 

 die ersten. 



Die Formeln zeigen sofort, dass man aus zwei gegebenen bezw. beob- 

 achteten Grössen die dritte berechnen kann, also die Wellenlänge einer 

 bestimmten Lichtart aus den beobachteten Beugungswinkeln und den 



