Über Lightbeugung an Hoenhaut und Linse. 195 



bekannten Verhältnissen der Spalten, oder die Spaltbreite oder den Abstand 

 der Spaltmitten bei gegebener Wellenlänge und bekanntem Beugungswinkel. 



Fragen wir, wie die Spectren liegen, so ist klar, dass die violette Farbe 

 in einer Entfernung von der Mittellinie auftreten wird, wo die Wegdifferenz 

 einer Wellenlänge des violetten Lichtes, also etwa 400 ^<;u (Linie E) beträgt, 

 die rothe Farbe aber, d. h. das Ende des ersten Seitenspectrums , in einer 

 Entfernung, die 680 bis 750^1/^1* (Linie ^ bis J!) entspricht. Da das zweite 

 Maximum des violetten Lichtes erst in einer Entfernung proportional zwei 

 Mal 400 fallen kann, ergiebt sich, dass zwischen dem Ende des ersten 

 Spectrums und dem Beginn des zweiten sich ein dunkler Zwischenraum 

 befindet. Das Ende des zweiten Spectrums aber würde proportional zwei 

 Mal 680 (bezw. 750) = etwa 1400 von der Mittellinie entfernt sein, also 

 entfernter, als der Beginn des dritten, der mit drei Mal 400 = 1200 ge- 

 geben ist. Es fallen also die peripherischen Seitenspectra mehr und mehr 

 auf einander. 



Ein Spalt ist als ein sehr hohes Rechteck zu betrachten. Würde zur 

 Erzeugung der Diffraction ein Quadrat oder ein Dreieck oder ein Parallelo- 

 gramm verwendet, so ändert sich die resultirende Beugungsfigur, indem 

 nicht wie vorher ein, auf der Spaltrichtung senkrecht stehendes Band, 

 sondern mehrere sich kreuzende Reihen von Spectren erzeugt werden. 

 Das entstehende Bild ist stets charakteristisch für die Form der verwendeten 

 Grebilde, so lange diese in dem angewendeten „G-itter" gleich gerichtet sind. 

 Würde man aber Diffraction erzeugen durch eine grosse Zahl von Drei- 

 ecken, Quadraten u. s. w., die nach allen möglichen Richtungen orientirt 

 sind, so wird das Charakteristische der einzelnen Beugungsöffnung verwischt 

 und es entstehen kreisförmige Spectren, die selbstverständlich ihre vio- 

 letten Enden dem Centrum zukehren. Eine einzelne kreisförmige Oeff- 

 nung giebt in Folge ihrer symmetrischen Form schon an und für sich 

 ein kreisförmiges Beugungsbild, also bei homogenem Licht helle und dunkle 

 Ringe um den centralen hellen Kreis, aber diese Maxima und Minima 

 liegen so, dass der Ort für die ersten Minima gegeben ist durch die 

 Formel 

 V) sinJi = l-22-^; sin ^^ = 2-233 ^ ; sin d^g = 3 • 238 -^ , 



annähernd durch 



und der Ort der Maxima durch 



VI) 



^m8 = {m + 0-22)~ 



sin^i = 1-638^ sai§^ = 2-66-^ 



sinJg^ 3.694^ sin ^^ = 4-722-^ • 



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