206 H. Salomonsohn: 



bereclmen können, wie Donders und Hirschberg meinten, man müsste 

 denn unter Ort auch gleich die seitliche Entfernung von der optischen Axe 

 verstehen. Wie wir uns das Zustandekommen von Interferenzfrangen bezw. 

 Farbenringen erklären können, trotzdem die Projectionen der lichtbeugenden 

 Körper verschiedenste Grösse haben, werden wir weiterhin noch erörtern. 

 Die Messungen Wall mark 's im Violetten ergeben unter Berücksichtigung der 

 oben gemachten Bemerkung die Beugungswinkel 3^ 59' 30" und 7^21' 15", 

 als Sinus derselben die Zahlen 0-0696 und 0-128 und als Wellenlänge 

 des Violett in Luft A09 /^t/x und 377,«//, also ebenfalls annehmbare Eesultate. 

 Die zu kleinen Wellenlängen sind, von anderen Erklärungsmöglichkeiten 

 abgesehen, zwanglos daraus verständlich, dass bei der Messung, die bei 

 Violett ganz unsicher ist, mehr nach dem Eoth des vorhergehenden Spectrums 

 zu gemessen wurde. 



Es liegt nun zwar der Gedanke nahe, aus Wellenlänge und Beugungs- 

 winkel die Grösse der Körperprojection in der Wallmark'schen Beobach- 

 tung zu berechnen und aus dem Eesultat einen Schluss zu ziehen auf den 

 Abstand von der Mittellinie, den die wirksamen Leukocyten auf der Horn- 

 haut gehabt haben. Indessen dürfte dafür das Fundament zu unsicher sein, 

 denn alle Beobachtungen und Messungen der Diffraction in gemischtem 

 Lichte leiden daran, dass wegen der stattfindenden Ueberlagerung die hellsten 

 Stellen einer Farbe noch nicht deren Maximum zu entsprechen brauchen, 

 worauf Verdet^ hinwies, und dass Messungen am Ende des Roth recht 

 unsicher sind. 



Ebenfalls im Jahre 1851 theilte Beer^ mit, dass er bei verdecktem 

 rechten Auge eine Kerzenüamme von einem hellen Hofe umgeben erblicke, 



P= rcosfy- («+-|-)j -rcosi^- (w-|-)j = r sin [cü + ~YJ " ^ ^^^ (« " |-) 



= 2 j^ cos w sin -|- • 



In diesem Falle ist der Einfallswinkel i = co. Nun werden die einfallenden Strahlen, 

 bevor sie auf das Gitter fallen, durch die Thränenflüssigkeit auf der Hornhaut dem 

 Lothe (Hornhautradius) zu gebrochen und divergiren nunmehr weniger von demselben. 

 Der Brechungswinkel ^' ist aus dem Einfallswinkel bekannt. Letzterer ist bekannt, wenn 



^0 J- 'y^ Sin ü) 



Abstand der Lichtquelle e und Winkel a gegeben sind, denn tang i = —^_ — ■. — ~ . 



{e ■{- r) cos (0 — 1 



Der Einfluss des, im Vergleich zu dem ersten Fall, weniger schrägen Durchgangs der 



Strahlen durch die Oeffnung auf die Projection wird nun dadurch ausgeglichen, dass 



in dem eben entwickelten Werth i' statt a genommen wird. Der Ausdruck 2rsin-^ 



ist constant und beinahe gleich dem Durchmesser des lichtbeugenden Gebildes. Somit 

 ist die Projectionsgrösse proportional dem Cosinus i', kann aber nicht auf sinken, 

 weil der Brechungswinkel ja nicht 90® annehmen kann. 



^ Verdet, Sur l'explication des phenomenes des couronnes. Annales de chimie. 

 1852. m. Serie. T. XXXIV. 



^ Beer, Ueber den Hof um Kerzeniiammen. Poggendorff's Annalen. 1851. 

 Bd. LXXXIV. S. 518; 1853. Bd. LXXXVIIL S. 595. 



