Weitere TJnteesuchüngen üeee die Pulöcüeve. 29 



Form wie die Ciirveii 84 h , sie sind nur unbedeutend höiier und etwas 

 breiter, und das Abflussthal nähert sich etwas mehr der Grrundlinie. 



Setzte ich nun die Verlängerung noch weiter fort, so veränderten die 

 Curven ihre Grösse nicht mehr, es trat aber neben und vor der Abüuss- 

 erhebung die Andeutung einer zweiten Spitze auf, woraus man erkennen 

 konnte, dass die Curve ihre grösste Höhe, und zwar dieselbe, welche sie 

 auch am geschlossenen Rohre gehabt haben würde, in Fig. 856 erreicht 

 hatte. In der früheren Untersuchung haben wir gesehen, dass diese Höhe bei 

 offener Mündung im Bereiche einer gewissen Entfernung von der Mündung 

 durch die Interferenz der Abüusswelle abgekürzt wird, so dass die Curve von da 

 an mit Annäherung an die Mündung zunehmend kleiner wird. Die Grenze 

 für diesen Vorgang, welche durch die Fortpflanzungsgeschwindigkeit der 

 Welle und durch die Zeit, welcher die Entwickelung der aufsteigenden Linie 

 bedarf, bestimmt wird, war in Fig. 85 Z» mit der Länge von 2.9 Meter 

 schon etwas überschritten, und die Abüusswelle schliesst sich in Fig. 856 

 nicht mehr an die aufsteigende Linie an, sondern an den absteigenden 

 Schenkel der Spitze, weshalb auch das Abflussthal etwas näher an die Grund- 

 linie zu liegen kommt. 



Aus diesem Versuche ergiebt sich, dass in Bezug auf die Form der 

 Curven die Folge einer Verengung des Rohres eine ähnliche ist, wie die 

 Folge einer Vergrösserung der Entfernung von der Mündung innerhalb des 

 Bereiches der Interferenz; in dem ersten Falle wird die Geschwindigkeit 

 des Abflusses vermindert, in dem zweiten wird der Beginn des Abflusses 

 verspätet. 



Der Vorgang scheint zunächst darin begründet, dass die Verengung der 

 Mündung, indem sie die Geschwindigkeit des Abflusses vermindert, auch die 

 Zusammenziehung des Rohrumfanges verzögert und dadurch eine grössere 

 Höhenentwickelung der aufsteigenden Linie der Curve gestattet. Die grössere 

 Höhe, welche diese Linie in Fig. 84 /* erreicht, beweist, dass im Beginne des 

 Abflusses die Menge der am Orte des Pulshebels durch die positive Welle noch 

 zugeführten Flüssigkeit grösser sein musste, als die durch den Abfluss gleich- 

 zeitig weggeführte. Als hernach mit Aufhören der Zufuhr die Wirkung des 

 Abflusses allein zur Geltung kam, konnte wiegen der unterdessen erreichten 

 grösseren Höhe der Spitze die Zusammenziehung eine stärkere und grössere 

 v/erden, und so finden wir, dass die Lage der Abflusswelle nach der Ver- 

 engung in einem ähnlichen Verhältnisse zur Höhe der Curve steht, wie 

 vorher, wodurch wir eine ziemlich gieichmässige Vergrösserung der ganzen 

 Curve erhalten. 



Als nothwendige Bedingung für das Entstehen der Vergrösserung mit 

 Beibehaltung der Form am Pulse muss vorausgesetzt werden, dass auch bei dem 

 langsamen Abflüsse die Zeit von einem Pulse zum andern hinreiche, um den 



