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eine wellenförmige Begrenzung. Bei weitem tiefer werden diese Einbiegungen 

 in die untere Contour bei grösseren Gasverscliiebungen und bei grösseren 

 Geschwindigkeiten, wie Fig. 13 zeigt, bei der die Periode etwa V2 Secunde 

 beträgt, die Oscillationen aber wesentlich grösser als in Figg. 11 und 12 sind. 

 Hier steigt der leuchtende Kern steil in die Höhe, verlängert sich dabei auch 

 gegenüber der Minimallänge beim niedrigsten Fiammenstand ganz be- 

 deutend, aber der schwach leuchtende untere Flammentheil nimmt ebenfalls 

 bedeutend an Länge zu. Dies ist schon die Folge der grösseren Ge- 

 schwindigkeit. Bei einer Periodenlänge von 1 Secunde und mehr geht die 

 Bewegung noch ganz nach dem Schema der Fig. 12, d. h. der leuchtende 

 Flammentheil nimmt mehr an Länge zu, als der nicht leuchtende. Dies 

 erkennt man auch sehr deutlich bei stroboskopischer Betrachtung. Ertheilt 

 man z. B. einer 8 '^"^ langen Flamme (aus 1 "i"^- Brenner) eine longitudiale 

 Schwingung mit Vj.^ Secunde Periode, und richtet 

 jt^^^ es so ein, dass die Minimalhöhe etwa 1 °™, die Maxi- 



^HH^^ malhöhe 15"°^ ist, so sieht man in allen Phasen der 



I^MBUl^ stroboskopischen Betrachtung eine Flamme von ge- 

 isL _il_- wohnlicher Form, gerade so als ob man die Flamme 



„. „ durch Veränderung des Gaszuflusses zwischen 1 und 



Flg. 7. ° 



Photographische Auf- 15 ""^ herauf- und herunterschraubt. Dieselbe Er- 

 Dahme des Flammen- scheinung kommt auch sehr anschaulich zum Aus- 

 bildes bei etwa 2 Se- druck, wenn man nach dem auf S. 71 beschriebenen 

 cunden Oscillations- Verfahren das Flammenbild durch einen auf dem 

 Periode. In der Mitte ■■,,- ■■ /-, t j i x? j.- j. a ■ i • j 

 . , ,. , , „, osciUirenden Cylmder befestigten Spiegel auseinander- 

 ist die ruheude h lamme "^ 010 



bei momentaner Ex- zieht, wie es Fig. 7 zeigt. In der Mitte ist bei kurzer 

 Position photographirt. Exposition die ruhende Flamme photographirt, um 

 ihre Ruhelänge und die Stelle der Brenneröflfnung zu 

 zeigen; rechts ist der niedrigste, links der höchste Flammenstand zu sehen. 

 Man erkennt, wie die Flammenspitze steiler J aufsteigt als das untere Ende 

 des leuchtenden Kernes. Die Flamme brannte hierbei in schwachem Sauer- 

 stoffstrom. 



Maximum und Minimum der Flammenhöhe fallen in dieser Figur an 

 das Ende des Flammenstreifens, fallen also, wie theoretisch zu erwarten, 

 mit den Umkehrpuncten der oscillatorischen Bewegung des reflectirten 

 Lichtstrahles zusammen, sie entsprechen mit anderen Worten denjenigen 

 Punkten der Kurbelumdrehung, bei denen die Geschwindigkeit der Kolben- 

 verschiebung im Cjdinder ein Maximum ist. 



Wir werden weiter unten sehen, dass bei grösseren Geschwindigkeiten 

 unter sonst gleichen Verhältnissen die Maxima und Minima sich verschieben. 



WesentUch anders als in den bisher angenommenen Fällen gestaltet 

 sich die Flammenbewegung bei grösseren Oscillationss'eschwindiffkeiten. Das 



