Übee König'sche Flammen. 79 



dabei diejenige angenommen, bei der man die Flamme durch den Schlitz 

 im gleichen Moment zu Gesicht bekommt, in welchem der Kolben im 

 Gründer seinen tiefsten Stand erreicht. Wird die Schlitzscheibe nun in 

 irgend eine andere Stellung gebracht, so bekommt man eine andere Phase 

 zu Gesicht, die in der Gesammtperiode der Oscillation um so viel später 

 hegt, als der rotirende Schlitz bei der gegebenen Umdrehungsgeschwindigkeit 

 Zeit brauchte, um jene Stellung zu erreichen, falls die Scheibe noch in der 

 Nullstellung festgeschraubt wäre. 



Würde die Aenderung der Ausströmungsgeschwindigkeit des Leucht- 

 gases aus der Brenneröfihung den Aenderungen der Bewegungsgeschwindig- 

 keit des Kolbens genau parallel gehen, würde m. a. W. die Hin- und 

 Herbewegung des Kolbens ohne Druckschwankungen im Brennerraum vor 

 sich gehen, so müsste bei der Nullstellung der Schlitzscheibe die Flammen- 

 höhe eine mittlere sein (und zwar auf dem absteigenden Schenkel der Curve), 

 bei den Stellungen 90" und 270*^ müssten bezw. Maximum und Minimum 

 der Flammenhöhe liegen, je nach der Umdrehungsrichtung der Scheibe. 

 Bei 180*^ müsste wieder dieselbe Ordinatenhöhe auftreten wie bei der 

 Nullstellung (aufsteigender Schenkel). 



Man sieht an der Fig. 9 sogleich, dass hiervon keine Rede ist. Die 

 Curven sind, wie schon mit den anderen Methoden gefunden wurde, un- 

 symmetrisch und zwar um so mehr, je grösser die Geschwindigkeit war. 

 So, wie der Versuch thatsächlich angestellt wurde, hätte das Minimum der 

 Flammenhöhe bei der Abscissenzahl 90°, das Maximum bei 270*^ liegen 

 müssen, wenn die Flamme die Kolbengeschwindigkeit registrirte. 



Auf die Einzelheiten dieser Curven näher einzugehen, dürfte überflüssig 

 sein, da man deutlich genug sieht, dass bei solchem Verfahren sicher keine 

 reine Geschwindigkeitsregistrirung, höchst wahrscheinlich aber auch keine 

 reine Druckregistrirung zu Stande kommt. 



Nur darauf möchte ich noch hinweisen, wie in den Curven auch 

 wiederum die Verschiedenartigkeit des Aufsteigens und des Absinkens der 

 Flammenspitze zum Ausdruck kommt. Die Steilheit des Absinkens ist um 

 so grösser, je kürzer die Dauer der ganzen Periode ist. 



In der Fig. 9 kommt in Curve III und andeutungsweise schon in 

 Curve II die oben erwähnte Thatsache zum Ausdruck, dass nach Er- 

 reichung der Maximalhöhe zwar der hellste Flammentheil plötzlich hinab- 

 schnellt nahezu auf die Minimalhöhe, dass aber über diesem hellsten Theil 

 noch ein leuchtender, ganz schmaler Flammenfaden steht, dessen Gesammt- 

 länge sich zunächst noch nicht vermindert. Die rechts vom Curvengipfel 

 abzweigende Linie giebt den Verlauf der Curven an, den man erhält, wenn 

 m.an, statt der Spitze des hellen Flammenkegels zu folgen, die oberste Spitze 

 jenes Lichtfadens verfolgt. 



