SCHALLDEUCK IM CoETl'sCHEN OeGAN ALS D. EIGENTL. GeHÖESEEIZ. 129 



ZU Stande kommt and die Saite in breiten Ausschlägen zu schwingen 

 anfängt, so sieht man die Lamelle leicht abweichen von der schwingenden 

 Strecke weg, gerade wie die Ray leigh 'sehe mathematisch -physikalische 

 Auseinandersetzung es erfordert. Für eine halbe Amplitude von 0,4°°^ im 

 Schwingungsmaximum betrug die Abweichung der gabelförmig ausge- 

 schnittenen Lamelle 3 ™™. Die beigegebene Photographie, Fig. 4, bildet diesen 



Fig. 3. 



Fig. 4. 



Zustand, welcher während der ganzen Schwingung anhält, ab. Sobald man 

 die Saite zur Ruhe kommen lässt, kehrt die Lamelle in ihren ursprüng- 

 lichen Stand zurück, der in der oberen Abbildung, Fig. 3, ebenfalls 

 angegeben ist. Eine Messung der Kraft, mit welcher die Lamelle nach 

 aussen getrieben wird, würde sich leicht zu Stande bringen lassen, wenn 

 man die Federkraft der Lamelle in Rechnung brächte. Sie würde der 

 mittleren Kraft entsprechen, mit der die Lamelle nach Ray leigh nach 

 aussen gedrückt wird. Innerhalb einer Periode wechselt der Schall von 



Archiv f. A. u. Ph. 1905. Physiol. Abthlg. Suppl. 9 



