Sulle generatrici asincrone 



NOTA DEL D. r O. M. CORBINO 



L'espressione generale della coppia sviluppata in un motore asincrono a campo girante 

 è data da 



m O 2 R (co — (ò") 



ove m indica il numero di spire dell'indotto, R la sua resistenza, L, l'autoinduzio- 

 ne, <1> il flusso girante induttore e co, co' le velocità angolari rispettive del campo in- 

 duttore girante e dell'indotto. 



Questa forinola vale finche si suppone che il motore lavori a intensità costante nel- 

 l'induttore, e che siano trascurabili le fughe magnetiche nell'interferro — Se invece il mo- 

 tore lavora, come di ordinario, a tensione costante e si vuol tener conto, in regime lon- 

 tano dal sincronismo, delle fughe, bisogna ricorrere alle teorie più complete di Potier e 

 di Blondel. 



Da quella formola si prendon le mosse ordinariamente per giustificare il principio 

 così fecondo su cui il Leblanc fondò le generatrici asincrone — Si suol dire cioè : Sic- 

 come per co' ;> co la coppia e quindi la potenza diventano negative , il motore diverrà 

 generatore , restituendo energia alla rete sotto forma di correnti polifasiche, con perfetto 

 sincronismo di periodo e di fase qualunque sia co'. 



Questo ragionamento troppo superficiale è del tutto difettoso , o per lo meno in- 

 completo. 



Se infatti esso fosse esauriente, spingendo le sue conseguenze fino al caso in cui 

 sia co == 0, si dovrebbe avere restituzione di energia all'avvolgimento induttore anche gi- 

 rando un indotto chiuso in un campo "costante, poiché anche in questo caso la coppia è 

 resistente. 



