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Verhältnisse des Beckens eine Knotenlinie in der Nähe der Mündung bedingen, also in den Fällen, in 

 denen im Becken Resonanzerscheinungen zu erwarten sind. 



V. Sterneck hat darauf hingewiesen, daß die Verteilung der Hubhöhen auch dann festgelegt 

 werden kann, wenn die durch die Mündung in der halben Periode der Schwingung hindurchströmende 

 Wassermenge q bekannt ist. Aus der Annahme, daß am inneren Ende des Kanals die Hubhöhe 2 '({ = 



r 



:n + 100 f/;z ist, berechnen wir ja aus ^v = I 2 rf b (x) d x die durch den Querschnitt ,r hindurch- 



Ju ^ 



geschobene Wassermenge. Durch die Mündung wird bei dieser Annahme die Menge q[. = | 2 •/]' b (x) d x 

 hindurchgehoben. Tatsächlich beträgt sie aber q; multiplizieren wir wieder die unter der willkürlichen 

 Annahme berechneten Hubhöhen und horizontalen Verschiebungen mit dem Verhältnisse -, -, so erhalten 



qc 



wir die tatsächlichen Verhältnisse beim Mitschwingen der Bucht mit dem äußeren Meere. 



Diese Methode, die wir die v. Sterneck'sche Methode nennen wollen und welche völlig unab- 

 hängig von den Gestaltverhältnissen der 'zum Teil abgeschlossenen Wassermassen ist, liefert wieder 

 die gänzliche Schwingungsform im Randmeere, gibt also Antwort auf mehrere Fragen zugleich, was 

 bei den anderen Methoden nicht der Fall ist; sie ist außerordentlich bequem, wenn man in speziellen 

 Fällen die Schwingungsform von Randmeeren beim Mitschwingen mit der äußeren Gezeitenbewegung 

 praktisch ermitteln will. In der Exaktheit steht die Methode den anderen in keiner Weise nach. 



5. Die selbständigen Gezeiten in Randmeeren. 



Wir haben in früheren Abschnitten die in völlig abgeschlossenen Wassermassen unter der Ein- 

 wirkung der fluterzeugenden Kräfte zur Entwicklung gelangenden Gezeiten behandelt und gesehen 

 daß die Hafenzeit und die Hubhöhe der Gezeitenwelle je nach der Amplitude und Phase der störenden 

 Kraft verschieden ausfällt; die Randbedingungen verlangen hiebei, daß an den beiden Enden des lang- 

 gestreckten Meeres die horizontalen Verschiebungen der Wasserteilchen verschwinden: 



Auch in Meeren, die nicht völlig vom äußeren Ozean abgeschlossen sind, also durch eine mehr 

 oder minder breite Meeresstraße mit dem freien Meere in Verbindung stehen, werden selbständige 

 Gezeiten zur Ausbildung gelangen; hiebei müssen wir die eine der früher erwähnten Grenzbedingungen 

 fallen lassen; denn am inneren Ende des Randmeeres wird allerdings wieder die horizontale Ver- 

 schiebung der Wasserteilchen auf Null herabgehen müssen, da keine Geschwindigkeit der Wasser- 

 bewegung senkrecht zur Begrenzungswand vorhanden sein kann; am offenen Ende des Randmeeres 

 aber ist diese Beschränkung nicht vorhanden; die zur Ausbildung bestimmter erzwungener Wellen 

 notwendigen Wassermassen können durch die Verbindungsstraße aus dem freien Ozean bezogen 

 werden; die horizontalen Verschiebungen der Wasserteilchen brauchen und werden also am offenen 

 Ende des Randmeeres nicht Null sein. Es würde eine willkürliche Annahme bedeuten, wenn wir auch 

 für diese Stelle des Randmeeres 4 = wählen würden. Das Problem der Gezeiten in einem mit dem 

 freien Ozean in Verbindung stehenden Randmeer lautet demnach folgendermaßen: 



Gegeben ist ein Wasserkanal bestimmter Breiten- und Tiefenverhältnisse; an einer Schmalseite 

 steht derselbe mit dem freien Ozean in Verbindung; in der Nähe der Mündung sei im freien Ozean 

 eine Gezeitenbewegung tj =: b cos (o / + ß) vorhanden. Was für Schwingungen vollführen die Wasser- 

 massen des Kanals unter der Einwirkung einer in der Richtung der Längsachse des Kanals wirkenden 

 periodischen Anziehungskraft der Form A'=:= 7. cos (o / -i- s)? 



Die Periode der Anziehungskraft nehmen wir plausiblerweise identisch mit der Periode der 

 äußeren Gezeitenbewegung an, da wir ja annehmen können, daß auch letztere durch die halbtägig 

 periodischen Anziehungskräfte von Mond und Sonne irgendwie hervorgerufen sein wird; hingegen 



