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Auch in diesem Falle teilt sich die zur Entwicklung gelangende stehende Welle in zwei Teile, nur 

 besitzen diesmal beide Teile auch verschiedene Phasen; der erste Teil ist völlig unabhängig von der 

 störenden Kraft und hat genau dieselbe Form, das ist dieselbe Amplitude und Phase, wie jene stehende 

 Welle, die zur Ausbildung gelangt, wenn ohne Einwirkung einer störenden Kraft die Wasser- 

 masse des Kanals mit der äußeren Gezeitenbewegung mitschwingt. Der zweite Teil ist hingegen wieder 

 unabhängig von der Gezeitenbewegung des äußeren Meeres und nur abhängig von der störenden Kraft; 

 dieser Teil ist die selbständige Gezeitenkomponente des einseitig offenen Kanals; sie ist genau von 

 derselben Form wie im Falle 1. Die äußere Gezeitenbewegung stört also in keiner Weise die Aus- 

 bildung der selbständigen Gezeitenschwingung; sie ist genau gleich, \\'ie wenn das freie Meer gezeiten- 

 frei wäre. An der Mündung findet sich immer eine Knotenlinie. 



Die allgemeinen Gezeiten in einem einseitig offenen Kanal setzen sich also aus 

 zwei Teilen zusammen: erstens aus der Mitschwingungsgezeit, die genau so zur Aus- 

 bildung gelangt, wie wenn keine störende Kraft vorhanden wäre, und zweitens aus der 

 selbständigen G e z e i t e n k o m p o n e n t e, die zur Ausbildung gelangt, wie w e n n d e r freie 

 Ozean gezeitenlos wäre. Die Gezeiten im Kanal sind die Superposition beider Wellen. 



Wir können uns die Gezeiten in einem einseitig geschlossenen Kanal auch anders entstanden 

 denken. Die störende Kraft kann in zwei Komponenten zerlegt werden: 7. cos s cos / und — % sin s 

 sin /. Jede dieser Kraftkomponenten erzeugt eine erzwungene Gezeitenschwingung, und zwar muß 

 laut der Grenzbedingung am offenen Ende die erste Komponente eine Hubhöhe h cos ß cos a t hervor- 

 rufen, die zweite hingegen eine solche — b sin ß sin a t. Die allgemeine Gezeit ist dann die Super- 

 position dieser zwei erzwungenen Schwingungen. Die Rechnung lehrt, daß das Ergebnis identisch mit 

 den Gleichungen 38 und 39 ist. Bei jeder erzwungenen Partialschwingung wird aus dem freien Ozean 

 eine bestimmte Wassermenge bezogen, derart, daß wieder die erwähnten Gleichungen befriedigt sein 

 müssen. Wir gelangen also auch bei dieser Auffassung der Aufgabe zum gleichen Ergebnis. ■ 



B. Die selbständigen Gezeiten in Wasserbecken wechselnder Breite und Tiefe, die durch eine 

 Meeresstraße mit dem freien Ozean in Verbindung stehen. 



Infolge der wechselnden Breiten- und Tiefenverhältnisse der unregelmäßig gestalteten Randmeere 

 lassen sich natürlich im allgemeinen die- im vorhergehenden Abschnitte entwickelten Formeln nicht 

 benützen; sie dienen nur zur Orientierung über die in Randmeeren zu erwartenden Gezeiten- 

 verhältnisse. Wollen wir die selbständigen Gezeiten in solchen • unregelmäßig gestalteten Randmeeren 

 berechnen, stehen uns zwei Wege offen. Entweder wir beschreiten wieder den Weg der Chrystal'schen 

 Methode, ermitteln die Normalkurve des Kanals und suchen diese durch entsprechend gewählte Kurven 

 und Geraden einer mathematisch fixierbaren Form anzupassen. Die Losung der allgemeinen Diffe- 

 rentialgleichungen für eine Anzahl einfacher Normalkurven ist früher bereits gegeben worden 

 (Abschnitt 3, B). Da es sich im jetzigen Falle bloß um die Ermittlung einiger freier Konstanten durch 

 Erfüllung von Grenzbedingungen handelt, wollen wir uns hier nicht weiter damit befassen. Prinzipielle 

 Schwierigkeiten bei der Berechnung der selbständigen Gezeiten beigegebener Normalkurven des Wasser- 

 beckens gibt es nicht. In jedem einzelnen Falle kann die Berechnung ohne weiteres durchgeführt werden. 



Einfacher und praktischer, da sie auch bei den unregelmäßigsten orographischen Verhältnissen 

 der Becken anwendbar ist, ist die Restmethode. Wir benützen hier die oben erwähnte Tatsache, 

 daß die in einem einseitig offenen Kanal unter der Einwirkung einer periodischen Kraft zur Ausbil- 

 dung gelangenden Gezeiten aus zwei voneinander unabhängigen Teilen bestehen und berechnen jeden Teil 

 getrennt. Die Methode, wie man den ersten Teil, das Mitschwingen der Wassermassen des Kanals mit 

 der äußeren Gezeitenbewegung, berechnet, haben wir im Abschnitt 4 (' dargelegt. Wir brauchen uns 

 hier damit nicht weiter aufzuhalten. 



Der zweite Teil, die selbständigen Gezeiten, können nach derselben Methode berechnet werden 

 wie die selbständigen Gezeiten in einem allseits geschlossenen Wasserbecken, nur sind die Grenz- 



