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gesetzt worden. Die zur Entwicklung gelangende Gezeitenschvvingung ist in diesem Falle die Super- 

 position von vier stehenden Wellen; ihre physikalische Bedeutung ist aus dem früheren Fall sogleich 

 ersichtlich. 



Das erste Glied in jeder Gleichung stellt wieder die Mitschvvingungsgezeit des ganzen 

 Kanals mit der äußeren Gezeitenbe'wegung dar; sie ist unabhängig von den eventuell wirkenden 

 periodischen Kräften. Die selbständige Gezeit besteht aus drei Teilkomponenten. 



Wir können zum leichteren Verständnis uns vorstellen, daß in den einzelnen Kanalteilen folgende 

 Kraftkomponenten wirken: 



im I. Teil IL Teil III. Teil 



die Kräfte, wie angenommen: 



(X,£) (X',S0 (x,b) 



oder, was dasselbe ist 



(x, s) (x, s) und (t, w) (x, s), (y, w) und — (y, w). 



Die Kraft (x, s), die längs des ganzen Kanals wirkt, gibt die selbständige Gezeiten- 

 komponen-te erster Art; sie ist im zweiten Gliede der Gleichungen 11, 12 und 13 enthalten; 

 da sie den ganzen Kanal umfaßt, ist in jeder Gleichung das Glied identisch. Im zweiten und im 

 dritten Kanalteil wirkt weiters die Kraft (y, w); diese zwei Kanalteile schwingen unter Einwirkung 

 dieser Kraft derart, daß der erste Kanalteil gleichzeitig mitschwingt; das gibt eine selbständige 

 G e z e i t e n k m p n e n t e zweiter Art für den z \\' e i t e n und dritten K a n a 1 1 e i 1 

 zusammen; das dritte Glied in den früheren Gleichungen gibt diese Schwingungskomponente. 



Endlich wirkt noch im dritten Kanalteil die Kraftkomponente — (y, w); dieser Kanalteil schwingt 

 nun wieder unter Einwirkung dieser Kraft derart, daß der erste und zweite Kanalteil zusammen mit- 

 schwingen können; das gibt wieder eine selbständige Gezeiten komponente zw.eiter 

 Art, aber diesmal nur für den dritten Kanal teil allein. Das vierte Glied in den früheren 

 Gleichungen gibt, wie man sich leicht überzeugen kann, diese vierte Welle. 



Die selbständige Gezeit im mehrfach gebrochenen Kanal hat also eine äußerst komplizierte Form, 

 und deshalb erstaunen wir jetzt nicht mehr, wenn wir in den Randmeeren bei etwas komplizierten 

 orographischen Verhältnissen sehr verwickelte Gezeitenerscheinungen beobachten. Das Mitschwingen 

 eines Kanalteiles mit den anderen spielt hiebei eine außergewöhnlich wichtige Rolle; da dieses Mit- 

 schwingen, wie wir wissen, von orographischen Verhältnissen des mitschwingenden Beckens abhängt, 

 können die einzelnen Teile dieser selbständigen Gezeiten zweiter Art größere Hubhöhen aufweisen 

 und dadurch zur Haupterscheinung werden. Es kann deshalb leicht vorkommen — solche Fälle könnten 

 wir uns leicht zusammenstellen — daß die Gezeiten in einem Randmeer, namentlich was die Phase 

 betrifft, mit jenen des äußeren Meeres nur wenig Ähnlichkeit besitzen und doch mit diesen innig 

 zusammenhängen; ein solcher Fall scheint im Persischen Golfe vorzuliegen. 



C. Zusammengesetzter Kanal wechselnder Breite und Tiefe. 



Die eben durchgeführte Diskussion der Schwingungsgleichungen zusammengesetzter Kanäle 

 gleichförmiger Tiefen- und Breitenverhältnisse gibt uns die Möglichkeit, die Schwingungen auch 

 solcher Kanäle zu ermitteln, die in ihrer Längsrichtung wechselnde Breite und Tiefe besitzen. Wir 

 müssen nur nach der Restmethode jede Schwingung, die zur Entwicklung gelangt, für sich berechnen 

 und zum Schlüsse alle Partialwellen zusammenfassen, um die schließliche, unter Einwirkung der 

 periodischen Kräfte und der äußeren Gezeitenbewegung zur Ausbildung kommende Gezeitenschvvingung 

 zu erhalten. Wie im früheren, sei b (x) die Breite und S (x) die Querschnittfläche des Kanals an der 

 Stelle X. Bei x = m erfolge die erste Knickung des Kanals, bei x = n die zvVeite; bei x = l münde 

 er in ein offenes Meer mit der Gezeitenbewegung Z cos {^t + Q. Im ersten Kanalteil wirke in der 

 Längsrichtung die periodische Kraft (x, s), im zweiten die periodische Kraft (x', s'), die wir wieder in 



