Untersuchungen über Gezeitencrsclicinungen. ■ 155 



2 X 



2 Ar; ir: 4-0704. lO"'^ 2i+ ^ ^x 



für den Querschnitt 22-5; hiebei ist A.r = 22-22.10^ in und 



22C 



2A-/] = 3-0812.10--' 2^= — A ;i; 



für die Querschnitte 1' bis 4'; hiebei ist A .r := 150. 10^ m. 



X ist die Amplitude der periodischen Kraft; im vorliegenden Falle x = 7'875.10~^. 



Die Phase der zur Ausbildung gelangenden Schwingung ist identisch mit der Phase der Kraft, 

 in vorliegendem Falle 10''. Außerdem muß die Grenzbedingung erfüllt werden, daß die Hubhöhe an 

 der Mündung des Kanals in das offene Meer verschwindet. 



Zur Vereinfachung der Rechnung können wir zunächst die Hubhöhe am geschlossenen Ende des 

 Kanals berechnen, unter der Annahme, daß der Kanal überall gleiche Breite und Tiefe und eine 

 Eigenperiode besitzt, die der für unser betrachtetes Meeresbecken ermittelten entspricht. Diese Hubhöhe 



/z V TT Z Tf 2 TT 



ist [-/]] = — — -— j — tag V TU. Für h wählen wir 39 ni, setzen weiters v = "^=^ 1 • 75, a = > 



dann erhält man für [2-/]] = etwa 2 cm. Die Hubhöhe der selbständigen Gezeitenkomponente erster Art am 

 Nordende des Kanals ist also sehr klein; sie verschwindet ja gänzlich, wenn sin v tc r= ist, oder 

 wenn v = 2 ist; es ist ziemlich wahrscheinlich, daß die Wassermassen des Persischen Golfes, der 

 Meerenge von Hormus und des Golfes von Oman als Ganzes betrachtet, eine Eigenperiode besitzen, 

 die sehr nahe an 24 Stunden liegt; dann ist aber mit einer sehr kleinen selbständigen Gezeiten- 

 komponente erster Art zu rechnen. 



Es wurde zunächst die schrittweise Berechnung der Amplitudenverteilung nach den oben 

 angeführten Gleichungen bei der Annahme, daß am Querschnitt eine Hubhöhe 2 •/] = 2 cm zur 

 Ausbildung gelangt, vorgenommen. Bei dieser Annahme wird die Hubhöhe das erstemal zwischen dem. 

 7. und 8. Querschnitt, das zweitemal bereits zwischen dem 16. und 17. Querschnitt gleich Null. Da 

 die selbständige Gezeitenkomponente erster Art bei Werten von v>l stets eine Knotenlinie im 

 Innern des Meeresbecken aufweisen muß, während die zweite an der Mündung ins offene Meer liegt, 

 ersehen wir, daß die Annahme 2 y] = 2 cm am Nordende der Grenzbedingung nicht genügt. Wählt 

 man größere Werte als 2 cm, so rückt die zweite Knotenlinie weiter gegen Norden, wir entfernen uns 

 dadurch der zu erfüllenden Grenzbedingung immer mehr. Die Rechnung wurde deshalb noch für die 

 Annahmen 2-/] ^ 1 cm und 2 y] = 0-bcm wiederholt; die zweite Knotenlinie rückt hiebei immer mehr 

 gegen die Mündung hinaus; für 2 •/] =: 0'5 cm liegt sie beim Querschnitt 2'. Wir sind der richtigen 

 Amplitudenverteilung schon ziemlich nahe. Da aber schon bei dieser Verteilung die Hubhöhen nur an 

 zwei Querschnitten 2 cm überschreiten, an allen anderen aber kleiner als 2 cm sind, \vurde von einer 

 weiteren näheren Berechnung derselben abgesehen. Die Verteilung für y] = ■ 5, am Nordende steht 

 in folgender Tabelle 5; wir können sie ohneweiters auch als Hubhöhenverteilung der selbständigen 

 Gezeitenkomponente erster Art des betrachteten Gebietes auffassen, da eine genauere Berechnung 

 nicht viel andere Werte liefern würde und eine größere Genauigkeit ganz illusorisch ist. 



Die selbständige Gezeitenkomponente erster Art ist so klein, daß wir 

 sie gegenüber der großen Mitschwingungsgezeit ganz vernachlässigen 

 können. Diese Tatsache ist eine Folge der großen Eigenperiode des betrach- 

 teten Wasserbeckens, die nahe an 24 Stunden liegen muß. 



C. Die selbständigen Gezeitenkomponenten zweiter Art. 



Wir wollen nun zu jenen Gezeitenkomponenten übergehen, die bedingt sind durch die Knickung 

 des betrachteten Meeresbeckens bei den Querschnitten 15 und 22. Durch sie werden selbständige 

 Gezeitenkomponenten zweiter Art hervorgerufen, die wir nach der früher dargelegten Methode berechnen 



