Gezeitenerscheinungen in ücr AJria. l8l 



ergibt und für alle Orte der Erde gleich ist. Es ist einleuchtend, daß // nach Ablauf der mittleren 



360° 

 Zeit 7= wieder denselben Wert annimmt; diese Zeit nennt man die Periode der Welle. 



Da die Phase ß, abgesehen von den örtlichen Verhältnissen, auch vom Beginn der Zeitrechnung 

 abhängig ist, — denn in ß sind die mittleren Bahnelemente des die betreffende Welle erzeugenden 

 Gestirnes enthalten — • so ist ß keine Konstante, sondern kann alle Werte von — 360° durchlaufen. 

 Es werden somit die aus verschiedenen Beobachtungsreihen abgeleiteten " Werte von ß nicht gleich 

 sein können. Um nun die aus verschiedenen Zeitperioden ermittelten Werte von ß untereinander \'er- 

 gleichen imd sie zur Vorausberechnung einer Tide benützen zu können, setzen wir: 



qt — '^j z=z V + n — X. 



Hierin ist V eine lineare Funktion der mittleren Länge von Sonne oder Mond, der mittleren 

 Länge des Perigäums oder Perihels und der mittleren Zeit. V ändert sich somit proportional der 

 mittleren Zeit, da diese Größen sich sämtlich proportional der mittleren Zeit ändern. // enthält je 

 nach der betreffenden Tide entweder nur konstante oder solche Größen, die eine Funktion der Länge 

 des aufsteigenden Mondknotens sind und ändert sich n ebenfalls proportional der mittleren Zeit. 

 Diese Änderung ist aber während eines Jahres nur gering und pflegt man n als konstant anzusehen. 

 Um aber den hiebei begangenen Fehler auf ein Minimum zu reduzieren, ist man übereingekommen, 

 jenen Wert von n zu ermitteln, welcher der ]\Iitte desjenigen Zeitraumes entspricht, den man der 

 Analyse unterworfen hat. V -+- n, der veränderliche Teil des Winkels unter dem Cosinuszeichen, bildet 

 das Argument der Tide und handelt es sich' jetzt noch um die Bestimmung von %. 



Bezeichnet T'',, jenen Wert von V, welcher der Zeit 0'' am ersten Tag derjenigen Beobachtungs- 

 periode zukommt, die der Analyse unterworfen wurde, so ist für / z= aus obiger Gleichung 



— ß zu T + ?/ ■— X . 



und daraus 



7, =1 T; + n + ß; 



es ist also F,, + n, das Argument der betreffenden Tide für 0'' des ersten Tages, um ß zu vermehren, 

 um die Größe % zu erhalten, ß ergibt sich aus der harmonischen Analyse. 



7. ist hier natürlich in Bogenmaß ausgedrückt, wobei 1« als der 360. Teil der \Vellenperiode 

 anzusehen ist. Man nennt diese Konstante nach Laplace die Situation der Welle oder einfach die 



Kappazahl. Will man % in mittlerer Zeit ausdrücken, so ist — zu bilden und repräsentiert diese Größe 



die V^erspätung der betreffenden Welle nach der Kulmination des sie erzeugenden Satelliten. 



Aber auch die mittelst der Anal^'se gefundene Größe R — der Koeffizient oder die Amplitude 



der Welle — ist keine Konstante, sondern sie variiert mit der Neigung der Mondbahn. Man pflegt nun 



die Amplitude mittelst der F'ormel 



1 

 i/ = j R, 



worin / einen der betreffende Tide eigentümlichen und von der Neigung der Mondbahn abhängigen 

 Faktor bedeutet, auf einen mittleren Wert der Neigung der Mondbahn zu reduzieren und nennt diesen 

 Betrag //. In der Adria sind nun die Unterschiede von H und R, wie wir später sehen werden, so 

 gering, daß man für alle Untersuchungen den mittleren Wert H benützen kann. 



Die bisher betrachteten Wellen gehören sämtlich in die Klasse der erzwungenen Wellen, die 

 nur solange bestehen, als die störende Kraft wirkt, man nennt sie auch primäre Wellen. Die Höhe 

 dieser Wellen ist proportional der Wassertiefe, ihre Länge genau gleich der halben Länge des Kanals, 

 ihre Fortpflanzungsgeschwindigkeit ist in keiner Weise von der Tiefe des Wassers abhängig. 



Außer diesen primären Wellen werden aber aus verschiedenen, von den örtlichen Verhältnissen 

 abhängigen ph3^sikalischen Ursachen, zum Beispiel infolge Vorhandenseins von Bewegungshindernissen, 



