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noch andere Wellen existieren, die neben und gleichzeitig mit den erzwungenen Wellen auftreten, ZU 

 diesen in besonderen Beziehungen stehen, aber bezüglich Länge und Geschwindigkeit von der Tiefe 

 des Kanales abhängen. Während in hoher See nur die erzwungenen Wellen vorherrschen, kommen in 

 Kanälen und Meeresbuchten die freien Wellen oft so stark zur Geltung, daß wir es dann fast aus- 

 schließlich nur mit ihnen zu tun haben. 



Das Prinzip der Übereinanderlagerung gilt auch für diese Wellen. Wie wir später sehen werden, 

 haben die Gezeitenwellen der Adria, die wir als eine Bucht des Mittelländischen Meeres auffassen 

 können, zum größten Teil den Charakter stehender Schwingungen, wie dies schon vor Durchführung 

 der harmonischen Analyse von G. H. Darwin vermutet worden ist. 



Bei der numerischen Auflösung der harmonischen Analyse habe ich größtenteils die ältere etwas 

 zeitraubende ^Methode von Thomson und Roberts benützt und ihr gegenüber dem neuen von 

 Borgen angegebenen Verfahren wegen ihrer großen Einfachheit und Übersichtlichkeit den Vorzug 

 gegeben. Die Rechenoperationen gestalten sich nämlich bei der älteren Methode sehr leicht, jede ein- 

 zelne Tide kommt ganz unabhängig von den andern selbständig zum Vorschein und besitzt sie auch 

 noch den Vorteil, daß jedes Monatsformular mühelos einer Kontrolle unterzogen werden kann, wodurch 

 dem Weiterschleppen von Eintragungsfehlern vorgebeugt wird. Nur bei den Tiden P und K habe ich 

 bei einigen Stationen die von G. H. Darwin angegebene Methode (Flutrechenbrett) angewendet. 



Der Zeitraum, auf den die harmonische Analj^se ausgedehnt wurde, erstreckte sich, wie allgemein 

 üblich, auf 369 Tage und 3 Stunden. 



Nach Ermittlung der 24 Stundenordinaten (Tidenstunden), wodurch der Verlauf jeder einzelnen 

 Tide während einer ganzen Periode dargestellt ist, ergibt sich die Höhe des Wasserstandes bei 

 Berücksichtigung der Nebentiden durch die Sinusreihe: 



//. = i?i sin («1 -+- x) + i?,, sin (a, -^ 2 x) + R-i sin (</.3 + 3 x) H- Ri sin (a^ + 4 x) . . .' . . 



worin Rx, R.,... die Amplituden der Haupt- und Obertiden, a^ a., . . . die Winkelkonstanten und x =: nT 

 die Anzahl Tidenstunden bedeuten, für die die Wasserhöhe h gilt. Da ß = 90° — a ist, lassen sich 

 aus den Winkelkonstanten die Kappazahlen für die einzelnen Partialtiden mit Benützung der Gleichung: 



'/, — Vo + n -h [i 



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 berechnen, während H durch Multiplikation des Koeffizienten R mit dem Faktor — abgeleitet wird. Zur 



Berechnung der Größen R und a benützte ich durchgehends das Rechenschema von L. Großmann. ^ 

 Da im voraus nicht beurteilt werden konnte, welche Tiden' in der Adria hoch eine merkliche 

 Größe besitzen, wurden die harmonischen Konstanten für die Tiden M, S, K, 0, N, P, Q, v, L, T, 

 dann für die zusammengesetzten Tiden MK und \i ermittelt. Mit Rücksicht auf die kleinen Werte von 

 L, Q und V, sowie von MK und (x konnte auf die Berechnung der elliptischen und Evektionstiden 

 zweiter Ordnung sowie der übrigen zusammengesetzten Tiden verzichtet werden und ist es durchaus 

 sicher, daß an den Steilküsten im Adriagebiete keine der oben nicht angeführten Tiden noch eine 

 merkliche Höhe erreichen wird. 



Das Ergebnis der Analy.se ist durch die folgenden Sinusreihen dargestellt, worin // den Abstand 

 des Wasserspiegels vom Mittelwasser in Zentimetern und x die Tidenstunden bedeuten. Der vor dem 

 .Sinuszeichen stehende Koeffizient repräsentiert die halbe Amplitude der betreffenden Tide in Zentimetern. 



M (Mondtide) 

 //,v=: 0-33 sin (29-5 + x) + 15-28 sin (39°2 + 2 x) + 0-24 sin (117-1 + 3 ,r) + 0-28 sin (30-0 + 4 x). 



N (große elliptische Mondtide) 

 72a-z= 0-34 sin (278^) + x) + 2 -37 sin (257 -8 + 2 x) + 0-05 sin (334° 1 + 3 .r) + 0-03 sin (210° 1 + 4x). 



1 Pralcti.sclie Anleitung zur Berechnung der Konstanten der Bessel'schen Formel für den tügiicheii und jährlichen Gans 

 der periodisclien ]-"lemente von I)r. T.. Großmann, Altena, 1895. 



