Gezeitenerschcimingeii in der Adria. 



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Quer- 

 schnitt 



N 



h 





- 



1 



s 



•n 



■ k 



•n 



t 



■n 



5 



■n 





in 



cm 



111 



cm 



in 



cm 



in 



cm 



27 



6-7 





65 



1 



8 





82 



— 12-1 



1-54 



— 71-3 





76 



28 



2-1 





66 













82 



— 31-5 



1-50 



— 31-1 





73 



29 



1-0 





66 



— 



7 





82 



— 24-5 



1-47 



24-2 





70 



30 



0-4 





67 



— 1 



1 





81 



— 21-1 



1-45 



— 20-9 





68 



31 



— 0-1 





67 



— 1 



5 





81 



— 20-1 



1-44 



— 20-0 





66 



32 



— 0-6 





66 



2 



3 





80 



— 23-3 



1-41 



— 23-3 





64 



33 



— 1-1 





66 



2 



8 





79 



— 23-3 



1-38 



— 23-3 





61 



34 



— 2-1 





65 



— 4 



3 





77 



— 30-4 



1-35 



— 30-4 





59 



35 



— 4-3 





63 



— 7 



9 





73 



— 49-5 



1-29 



— 49-7 





54 



36 



— 6-3 





61 



— 10 



7 





68 



— 60-7 



1 ■ 22 



— 61-2 





48 



37 



— 9-9 





57 



— 16 









61 



— 84-6 



1-13 



— 85-5 





40 



38 



— 13-1 





51 



— 20 



5 





52 



-102-3 



1-03 



— 103-5 





30 



39 



— 17-0 





45 



—25 



9 





41 



— 124-2 



0-88 



-126-0 





18 



40 



— 13-0 





39 



— 19 



4 





32 



— 90-7 



0-79 



— 92-1 





10 



Der Durchgang der Werte r[ durch Null kennzeichnet die Lage einer Knotenlinie der betreffenden 

 Längsschwingung. Wir sehen also aus der Tabelle, daß bei den halbtägigen Partialtiden M^, 5,, A'' 

 und K^ nach der Theorie je eine Knotenlinie der Längsschwingung entstehen muß, die in allen vier Fällen 

 ungefähr beim Querschnitte 13 liegt. Was die Schwingungsbäuche betrifft, so entsteht bei den Halbtags- 

 komponenten außer am inneren Ende der Adria noch ein zweiter Schwingungsbauch bei Querschnitt 28 

 bis 30, also in der Gegend von Ragusa (Durchgang der Werte i durch Null). Von hier aus nehmen die 

 Amplituden ■(] bis zur Mündung der Adria wieder ab. 



Anders ist es bei den ganztägigen Komponenten. Hier zeigen die Werte ■(] vom inneren Ende bis 

 zur Mündung eine ziemlich gleichmäßige Abnahme, ohne aber dabei bis auf Null herabzusinken, so daß 

 wir in der ganzen Adria keine Knotenlinie der entsprechenden Längsschwingungen anzunehmen haben. 



2. Die theoretischen Querschwingungen. 



Zu den einzelnen Längsschwingungen, deren Amplituden wir soeben theoretisch ermittelt haben, 

 muß nun infolge der Erdrotation noch je eine Querschwingung hinzutreten. Die Methode zur 

 Berechnung dieser Querschwingungen habe ich in der ersten der eingangs zitierten Abhandlungen ein- 

 gehend auseinandergesetzt und auf die vereinigte Sonnen- und Mondflut zur Zeit der Syzygien angewandt. 

 Ich kann mich daher im folgenden ziemlich kurz fassen. 



Die Längsschwingungen, die den einzelnen Partialtiden zugehören, sind mit bestimmten Horizontal- 

 verschiebungen an den einzelnen Querschnitten verbunden, die durch die Größen i gemessen werden. 

 i bedeutet nämlich die Verschiebung der Wasserteilchen im Laufe eines Viertels der Periode T der 

 betreffenden Gezeitenkomponente. Die mittlere Geschwindigkeit der Wasserteilchen beträgt somit an der 



betreffenden Stelle c = — — 



T 



der Zeit ist, so erhalten wir die AI aximalgesch windigkeit v, die beim Durchgang durch die Ruhelage 



11 



Da die Geschwindigkeit der Verschiebung überdies eine periodische Funktion 



erreicht wird, durch Multiplikation der mittleren Geschwindigkeit mit 

 selbstverständlichen Relation 



— c = / ü sm dt ■=^v — 



2 .1 T TT 



Dies folgt unmittelbar aus der 



Denksclirifian der iiintliom.-naturw. Klasse, 96. Band. 



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