Gczcitcncfsdieinimgen in der Adria. 295 



Die sich hieraus nach Multiplikation mit ^ ergebende Amplitude der Querschwingung, in der Entfernung 

 von 100 hn bedarf jedoch noch einer Korrektion wegen der Trägheit des Wassers, da wir bisher bloß 

 die Neigungen der Niveaufläche berechnet haben.- 



Die Einwirkung der Trägheit des Wassers hängt von der Eigenperiode r^ ab, die der Querschwingung 

 als freier Schwingung zugehoren würde. Denken wir uns nämlich den zwischen zwei aufeinander- 

 folgenden Querschnitten liegenden Teil des Adriabeckens durch Vertikalebenen abgegrenzt, so haben wir 

 gewissermaßen einen Kanal vor uns, in dessen Längsrichtung nun die ablenkende Kraft der Erdrotation 

 genau so einwirkt wie etwa eine fluterzeugende Kraft auf einen in der Ost- West-Richtung erstreckten See. 

 Letzterer Fall ist in Lamb's »Hydrodynamik« unter der Voraussetzung kontanter Tiefe des Kanals genau 

 durchgerechnet. Es ergibt sich aus der Gleichung (12) p. 310 für das Ende des Kanals, dessen Länge 

 in unserem Falle mit der Breite b der Adria an der betreffenden Stelle identisch ist, die Amplitude 



_ hf . ab hf ib 



sm 3= tan 



a& 2 c oc 2c 



accos 



2 c 



wo h die Tiefe, / die unter dem Einflüsse der Erdrotation entstehende Beschleunigung bedeutet, ferner 

 2iü 



a = -^ — und c = \/^h gesetzt ist. Führen wir die Eigenperiode der Querschwingung ein, die nach 



2b f 



der Merian'schen Formel v^ := — beträgt, so folgt weiter, da — =r a, nämlich gleich dem Neigungs- 



V gh g 



Winkel der Niveaufläche ist, 



hf 2z b agh iz % ab T tc t^ ab tan tu t,, 



T] = ~ tan =: -;- tan ^ =z tan ^- = — ~ . 



"fs/gii T 2^^ ^n/TF 2 r . ,, 2 r 2 arc 2 T 



Die nach der Gleichgewichtstheorie (Neigung der Niveaufläche) berechnete Amplitude an beiden Enden, 



die beträgt, ist also noch mit dem Faktor — zu multiplizieren, um die der hydrodynami- 



2 arc 2 T 



sehen Theorie, das heißt der Mitberücksichtigung der Trägheit des Wassers entsprechende Amplitude der 



Querschwingung zu liefern. 



Da die Werte t^, die in der Tabelle 2 berechnet sind, in keinem Falle mehr als 4-3 Stunden 

 betragen, also sämtlich im Vergleich zu den Perioden T relativ klein sind, wird die Oberfläche auch bei 

 Berücksichtigung der Trägheit des Wassers längs der einzelnen Querschnitte von der geradlinigen Gestalt, 

 wie sie der Gleichgewichtstheorie entspricht, nicht nennenswert abweichen, wie ebenfalls aus der 

 Formel (12) p. 310 in Lamb's »Hydrodynamik« leicht zu entnehmen ist. Der eben gefundene Korrektions- 

 faktor läßt sich also auch ohne weiteres an die Werte 100^»?. tan a anbringen und liefert die gesuchten 

 theoretischen Werte tj^qo- 



Die vorstehende Formel ist eigentlich unter der Voraussetzung konstanter Tiefe längs der einzelnen 

 Querschnitte abgeleitet, hat also nur den Charakter einer Näherungsformel. Es genügt daher auch voll- 

 ständig, den Korrektionsfaktor für die halb-, beziehungsweise ganztägigen Komponenten aus den abgerundeten 

 Perioden 7= 12 Stunden und 7=24 Stunden zu berechnen, wie es im Abschnitt I, 2 geschehen ist. 



Die dort erhaltenen Werte sind unter der Überschrift in die folgende Tabelle 5 eingetragen, während 



arc 



die Werte i der Tabelle 4 entnommen sind. Die theoretischen Amplituden der Querschwingung in \00 lun 



Entfernung, die in der letzten Kolumne der folgenden Tabelle verzeichnet sind, ergaben sich somit 



einfach als das Produkt der in den drei vorhergehenden Kolumnen enthaltenen Beträge. 



