300 







R 



. Daubl 





S, 



'1 



0-56.4-77 

 ~ 7-08 ~ 



-0-3771 





N 





0-56. 1-35 

 2-26 ^ 



-0-3363 





K, 





0-56. 1-46 - 

 2-15 ~ 



—0-3814 





K. 





0-56.3-11 

 14-29 ~ 



0-1218 





P 





0-56. 0-96 

 4-45 ~ 



0-1213 











0-56. 0-86 _ 



0-1114 



; 159-3° 



x = 273-r 



Xo= 113-8 



161-4 



274-0 



112-6 



159-1 



271-3 



112-2 



-6-9 



69- 1 



76-0 



-6-9 



70-1 



77-0 



—6-4 



63-3 



69-7 



4-31 



Die benützte Relation — =r tan (/t — Xq) ist für % — Xg eigentlich zweideutig, es kann aber keinem 

 Z\\'eifel unterliegen, welcher der beiden um 180° verschiedenen Werte zu wählen ist. Ferner sei bemerkt, 

 daß das Verhältnis — von der getroffenen Wahl des Proportionalitätsfaktors für die theoretischen Amplituden -q 



Y] 



vollkommen unabhängig ist, da diese in ganz gleicher Weise auch die Werte i und damit auch die Werte t] 

 beeinflußt. Es sind also bei dieser Bestimmung der Größen %^ tatsächlich nur die beobachteten Kappa- 

 zahlen von Pola verwendet worden. 



3. Die theoretischen Amphidromien. 



Die Zusammensetzung der Längs- und Querschwingung, die in ihren Phasen um ein Viertel der 

 Periode verschieden sind, muß nun in jenen Fällen, in denen eine Knotenlinie der Längsschwingung vor- 

 handen ist, also bei aUen halbtägigen Tiden, zu einer Umlaufung des Meeres durch das betreffende 

 Hochwasser führen. Während nämlich die Oberflächenteilchen bei der einen Schwingung durch die Ruhe- 

 lage gehen, erreichen sie bei der anderen gerade das Maximum ihrer Elongationen, so daß das Hoch- 

 wasser abwechselnd von einem Ende der Mittellinie zu einem Ende der Knotenünie und umgekehrt 

 übergehen muß, was der Umkreisung gleichkommt. Daß der Sinn dieser Umkreisung dem des Uhr- 

 zeigers entgegengesetzt ist, hängt einzig und allein mit der Tatsache zusammen, daß auf der nördlichen 

 Halbkugel die ablenkende Kraft der Erdrotation im Vergleich zur Bewegungsrichtung nach rechts wirkt, 

 so daß, während zum Beispiel das am Nordende entstandene Hochwasser abfließt, jenes der Quer- 

 schwingung sich eben am westlichen Ende der Knotenlinie ansammelt. Bei den Eintagskomponenten, 

 bei denen sich innerhalb der Adria keine Knotenlinie ausbildet, haben wir gewissermaßen nur den nörd- 

 lichsten Abschnitt einer solchen Amphidromie^vor uns. 



Das Zentrum der Amphidromie liegt bei jeder einzelnen Halbtagstide auf der zugehörigen Khoten- 

 linie der Längsschwingung; im übrigen bleibt diese Lage aber bis zu einem gewissen Grade unsicher, 

 da wir nicht wissen können, ob die Querschwingung auch wirklich genau um die doch mehr oder 

 weniger willkürlich gezogene Mittellinie des Meeres erfolgt. Bei meiner früheren Untersuchung habe ich 

 das Zentrum etwas mehr gegen die italienische Küste verschieben müssen, um die beobachteten Hafen- 

 zeiten durch geradlinige Isorhachien darstellen zu können (vgl. Fig. 1). Die folgende Rechnung wird 

 uns aber zeigen, daß wir die Linien gleicher reduzierter Kappazahlen namentlich südlich der Knotenlinie 

 ziemlich stark gekrümmt anzunehmen haben, was die rasche Änderung der Hafenzeiten an der italienischen 

 Küste vielleicht zur Genüge erklärt, so daß es immerhin möglich ist, daß das Zentrum doch so ziemlich 

 in den Schnittpunkt mit der Mittellinie fäUt. Genauen Aufschluß könnte man hierüber nur dann 

 erhalten, wenn die harmonischen Konstanten der einen oder anderen Station in der Nähe von Ancona 

 bekannt wären. 



