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Hiezu müssen wir uns vor allem über die fluterzeugenden Kräfte orientieren, die den einzelnen 

 Partialtiden zugehören. Betrachten wir zunächst einen Punkt am Äquator, so entspricht hier jeder ein- 

 zelnen Partialtide eine bestimmte Beschleunigung, die eine periodische Funktion der Zeit ist und ihr 

 Maximum in der Richtung nach Osten, beziehungsweise Westen um ein Viertel der Periode vor, bezie- 

 hungsweise nach jenem Zeitpunkt erreicht, in dem das Idealgestirn im Beobachtungsorte kulminiert. 

 Dieses Maximum der Beschleunigung hat für die Hauptmondtide ikf, den Wert 



^ 3 Ma 



2 Z)" 



wo Y die Gravitationskonstante, M die Masse des Mondes, a den Erdradius vmd D die Entfernung des 

 Mondes von der Erde bedeutet.^ Setzt man dies in Relation mit der Beschleunigung der Erdschwere 



g =z , wo E die Erdmasse bedeutet, so ergibt sich das Verhältnis 



g~ 2 e[d 



Die Einsetzung der besonderen Werte — =: , ' — =z liefert 



E 81-45 D 60-34 



■^zi:Ö- 000000083827. 



cf 



Analog findet man für die der Hauptsonnenflut am Äquartor zugehörige Beschleunigung f die Beziehung 



g~ 2 E \D', 

 wo S die Masse der Sonne und D' ihre Entfernung von der Erde bedeutet. Die numerischen Werte 



't> 



Q /T 1 



— = 333400, — = eingesetzt, ergeben 



E D' 23484 



^==0-000000038614. 



cf 



Daraus berechnet sich zunächst das theoretische Verhältnis der Sonnen- zur Mondflut mit dem Betrage 



/ 



— = 0-461. 



/ 



Die in der geographischen Breite (f wirksame Beschlevmigung wird, wie leicht einzusehen, aus der 



f cos cp 

 am Äquator gültigen durch Multiplikation mit cos cp erhalten. Das Verhältnis liefert uns sonrnt in 



ö 



der Breite cp die Tangente des Neigungswinkels der Resultierenden aus der betreffenden fluterzeugenden 

 Kraft und der Erdschwere gegen die Vertikale oder, was dasselbe ist, den Neigungswinkel der Niveau- 

 fläche gegen die Horizontale im Zeitpunkt ihrer stärksten Neigung, das heißt um ein Viertel der Periode 

 vor, beziehungsweise nach der Kulmination des Idealgestirnes im Beobachtungsorte. Die Adria liegt nun 

 unter einer mittleren geographischen Breite 'i) = 43° und die beiden Enden ihrer Mittellinie weisen einen 

 Längenunterschied dX = 6° auf; die lineare Erstreckung der Adila in der Ost- West- Richtung beträgt daher 

 a cos 43° .arc 6°, wo a den Endradius bedeutet. Multiplizieren wir diese Länge mit der Tangente des 

 Neigungswinkels der Niveaufläche, so erhalten wir speziell bei der Hauptmondtide il£, als Maximum 

 der Neigung der Niveaufläche längs der ganzen Mittellinie der Adria den Betrag 



^ a cos^ 43° . arc 6° = - 000000083827 . 6370 • 3 hn . cos'^ 43° . arc 6° = 2 • 99 cm. 



1 Vgl. H. Lamb, -Hydrodynamik«, p. 312; O. Krümmel, »Ozeanographie«, 2. Aufl., Rd. 2, p. 21G u. 2.17. 



