Geüeiteiierscheinnu^en in der Adrtä. 309 



'Ä 





M, 



S, 



Gewichte 



1-000 



0-461 



Neie-ungen 



2-99 



1-38 



K, 



K, 



P 







0-126 



0-584 



0-193 



0-415 



0-88 



1-75 



0-58 



1-24 cm. 



Nun kennt man die theoretischen Gewichte der sämtlichen einzelnen Partialtiden im Vergleich zur 

 Hauptmondtide M.-,^ Durch Multiplikation mit diesen Gewichten finden wir also auch für die übrigen 

 Partialtiden die gesuchten Neigungen der Niveauflächen längs der Mittellinie der Adria; es ergeben 

 sich bei 



N 



0-194 



- 58 



Hiermit sind wir bereits in der Lage, die Differentialgleichungen aufzustellen, von denen die 

 Längsschwingungen der Adria bei Mitberücksichtigung der fluterzeugenden Kräfte abhängen. Während 

 die Kontinuitätsgleichung (2) offenbar genau dieselbe bleibt wie bei bloßem Mitschwingen, lautet nun- 

 mehr die Bewegungsgleichung (1) 



wo X die Beschleunigung der in der Richtung des Kanals wirkenden periodischen Horizontalkraft 

 bedeutet. 



Von den einzelnen fluterzeugenden Kräften kommt also für die Längsschwingungen der Adria jeweils 

 nur die in die Richtung der Mittellinie fallende Komponente in Betracht. Diese Mittellinie ist durch- 

 schnittlich unter einem Winkel [ji,=:52-5° gegen die Parallelkreise geneigt. Die Größe X genügt somit 

 der Beziehung 



■'s 



/2 7i: 

 X =zf. cos cp . cos [x . cos / -h 



wo T die Periode der Kraftwirkung bedeutet. Nach Ausführung der Differentiationen in der vorstehenden 

 Bewegungsgleichung und Weglassung des Zeitfaktors- folgt somit für die Maximalelongationen (Amplituden), 

 die wir wieder mit i und -q bezeichnen 



4 7r2 d-q 



'^ — g ^- +/C0S ?p.COS [J- 



r dx 



oder 



d'(\ 4ir2 / 



= t, -\ cos (p . cos [X. 



dx gT- g 



Zur rechten Seite der Differentialgleichung, die das Mitschwingen charakterisiert, tritt also jetzt 

 noch ein Zusatzglied hinzu, das, wie wir soeben zeigten, nichts anderes bedeutet als die Tangente des 

 maximalen Neigungswinkels der Niveaufläche unter dem Einfluß der betreffenden fluterzeugenden Kraft. 

 Erfolgen die Neigungsänderungen der Niveaufläciie im gleichen Sinn wie diejenigen der Oberflächen- 

 bewegung bei bloßem Mitschwingen, so wird das Zusatzglied unter sonst gleichen Umständen ver- 



d'q 

 größernd auf den absoluten Wert von — - einwirken, also mit i das gleiche Vorzeichen haben; variiert 



dx 



dagegen die Neigung der Niveaufläche im Vergleich zur Oberflächenbewegung beim Mitschwingen im 



entgegengesetzten Sinne, so wird das Zusatzglied auf die absoluten Werte von — - verkleinernd einwir- 



dx 



ken, also das entgegengesetzte Vorzeichen von % besitzen müssen. 



Was das Vorzeichen von % betrifft, so haben wir es bei der Untersuchung des bloßen Mitschwingens 



so gewählt, daß sich bei den Halbtagsgezeiten vom Nordwestende der Adria bis zum südlichen 



Schwingungsbauche positive Werte i ergaben (vgl. die Tabelle 4). Da nun die Neigungsändeiungen der 



Niveaufläche bei jeder einzelnen Partialtide in der Art vor sich gehen, daß, wenn die Wasseroberfläche 



1 Vgl. 0. Krümmel, »Ozeanographie«, 2. Aufl., Bd. 2, p. 265. 

 - Vgl. die Anmerkung auf der nächsten Seite. 

 Denkschriften der mathem.-naturw. Klas.<;e, 96. Band. 



