GL'zeitenerscheiniuii'en in der Adria. 311 



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wohl auch ihrer besonderen Lage wegen, nicht ausreichend ist, I<önnte die endgültige Berechnung erst 

 nach einer Reihe von Versuchsrechnungen vorgenommen werden, bei denen der Ausgangswert solange 

 variiert werden müßte, bis die Koinzidenz mit den beobachteten Amplituden im südlichen Teil der Adria, 

 die wir wieder als Anfangsbedingung zu den Differentialgleichungen hinzunehmen, erreicht wäre. 



Diesen mühsamen Versuchsrechnungen kann man aber auch hier wieder entgehen, wenn man 

 von der Bemerkung Gebrauch macht, daß ein Wertsystem ^, •/], das eine der vorstellenden Differenzen- 

 gleichungen befriedigt, auch dann noch ein Lösungssystem bleibt, wenn man ein Wertsystem /^^J, k-q^ 

 additiv hinzufügt, das die entsprechende, aus dem bloßen Mitschwingen abgeleitete Differenzengleichung 

 des Abschnittes II, 1 befriedigt. Sind nämlich die beiden Beziehungen A-/] ^ f (^ — in) und A.-q^^c^^^ 

 erfüllt, so gilt auch äk (■q + k'q-^)=:c {t, + k^i — m). Außerdem wird durch das Wertsystem ^-\-k^^, -q + k-q^ 

 offenbar auch die Kontinuitätsgleichung befriedigt, sobald dies für die Wertsysteme i, -q und ^j, -q^ der 

 Fall ist. Da wir nun ein System von Werten ^^, -q^ in der Tabelle 4 bereits besitzen, brauchen wir 

 daher bloß ein spezielles, aus einem willkürlichen Ausgangswert berechnetes System von Werten i, -q 

 herzustellen und können dann den Faktor k so wählen, daß das System ^ + /t^^, -q + k-q^, das, wie wir 

 eben sahen, der vorstehenden Differenzengieichung wieder genügt, auch eine vorgeschriebene Anfangs- 

 bedingung erfüllt, daß also namentlich wieder in der Gegend der Stationen Comisa, Pelagosa, Ragusa 

 und Meljine Koinzidenz mit den beobachteten Amplituden der Längsschwingung stattfindet. 



2. Reduktion der beobachteten Amplituden auf die Mittellinie. 



Bei der Erfüllung dieser Anfangsbedingung ist jetzt aber noch ein weiterer Umstand zu berück- 

 sichtigen. Es kommt nämlich zu der eben besprochenen Einwirkung jener Komponenten der flut- 

 erzeugenden Kräfte, die in die Richtung der Mittellinie fallen, auch noch jene der zu dieser Mittellinie 

 senkrechten Komponenten hinzu. Durch diese wird offenbar bei jeder einzelnen Partialtide eine Quer- 

 schwingung erzeugt, die aber mit der durch die Erdrotation hervorgerufenen Ouerschwingung, die in 

 ihrer Phase um ein Viertel der Periode von der Längsschwingung abweicht, nicht das Geringste zu tun 

 hat, vielmehr mit der Längsschwingung sjmchron ist. Die Neigung der Niveaufläche, die dieser Quer- 



fcos cc 

 Schwingung zugrunde liegt, ist durch '— sin \). gegeben, ihre Amplitude beträgt daher in der Ent- 



g 



fernung" d von der Mittellinie 



d- 



/cos tp sin [X tan -k r^ 



g arc 2 T 



wobei wir auch hier wieder die Trägheit des Wassers berücksichtigen. 



Wir beobachten somit in den einzelnen Stationen nicht genau jene Amplituden der Längs- 

 schwingungen, die der Mittellinie des Meeres zugehören, sondern ein wenig gestörte Werte infolge des 

 Hinzutretens einer synchronen Ouerschwingung. Letzterer würde, wenn sie allein aufträte, am Ostende 

 jedes Querschnittes die Kappazahl 270°, am Westende 90° zugehören, wie es ja der Neigung der 

 Niveaufläche überhaupt entspricht; ihr Hinzutreten wird also bei unserer Festsetzung über das Vor- 

 zeichen die Amplitude am Ostende jedes Querschnittes im algebraischen Sinne verkleinern, am W'estende 

 vergrößern. Indem ^^■ir für die einzelnen Stationen und Partialtiden den Wert des vorstehenden Ausdruckes 

 berechnen und mit seinem Zeichen an die beobachteten Amplituden der' Längsschwingungen additiv 

 anbringen, erhalten wir die auf die Mittellinie der Adria (am Querschnitt der betreffenden Staüon) 



reduzierten Amplitudenwerte, die in der folgenden Tabelle 6 zusammengestellt sind. Die Werte — 



arc 



sind wieder der Tabelle 2 entnommen und für den Querschnitt 1 (Triest) diejenigen des Querschnittes 2 



benützt. 



