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geht nach der Kontraktion über in 



Rq-R^ + ^ . A . ^ + 



Solange nun r>-l, demnach i?o "^ '^o '^^' vollzieht sich die Kontraktion der Nebelmasse ohne 

 Änderung ihres Zusammenhanges.. Schließlich wird, gemäß den gegebenen Proportionen der Änderungen 

 der Parameter, für die Oberfläche jene Grenzfläche c = 1 erreicht werden, deren Äquatorachse R(, = r^ 

 bis zu jenem singulären Punkt reicht, in welchem sich die Anziehung der zentralen Verdichtung und 

 die Fliehkraft das Gleichgewicht halten. Um die Größenordnung der zur Erreichung dieses Zustandes 



nötigen Kontraktion zu erhalten, hat man hier y == — zu setzen, daher mit genügender Annäherung 



c 



zu ihrer Bestimmung X zu — . 



Mit derselben Genauigkeit kann hier für die Masse der Nebelhülle 



4 TT /2r„\3 



3 \^c 



gesetzt werden, woraus mit Berücksichtigung \'on rl co'^ = U^ M folgt 



/3y''__3_ m _ü)2 

 '~\2j Ar. q M ' 



Versteht man unter R einen mittleren Radius der ursprünglichen Nebelmasse, so daß — =i — -B} 



q 3 



ist, so wird /* 3 \^ lü^ R 



2 k^M- 



i?2 



das heißt, die zur Erreichung jener Grenzfigur nötige lineare Kontraktion ist ihrer Größenordnung nach 

 bestimmt durch das Verhältnis der Fliehkraft im Äquator zur Anziehung der zentralen Verdichtung auf 

 der ursprünglichen Begrenzungsfläche. 



Bei einer weiteren Kontraktion, welche die phj^sischen Dimensionen auf das X-fache verringert, 

 werden die Dimensionen der äußersten geschlossenen Niveaufläche auf das Xs-fache reduziert, sie fällt 

 also innerhalb der physischen Oberfläche, die außerhalb liegende Schichte wird sich längs einer um 

 den Äquator offenen Niveaufläche auszubreiten suchen, das heißt also: in der Äquatorebene abströmen. 



Dieses Abströmen wird nun allerdings nur bis auf relativ kleine Distanz über r^ stattfinden: die 

 Niveaufiächen setzen die allen Massenteilchen gemeinsame Rotationsgeschvvindigkeit voraus; bei der 

 hier erfolgenden starken Zerstreuung der Materie ist kaum anzunehmen, daß die Rotationsgeschwindig- 

 keit erhalten bleibt, die lineare Geschwindigkeit also proportional der wachsenden Distanz zunimmt. 

 Die abströmenden Gasmoleküle werden vielmehr schon in unmittelbarer Nähe der Distanz r^ selbständige 

 Bahnen zu beschreiben beginnen und das um so eher, als — wie eine spätere Überlegung zeigen wird 

 — die innere Reibung bei dem ganzen Prozeß kaum eine merkliche Rolle spielen kann. Da nun für 

 die Äquatorpunkte die Relation (ü-rl r= k^^M besteht, so ist für die aus der Umgebung des Äquators 

 abströmenden Teilchen die Bedingung einer Kreisbahn nahezu erfüllt. 



Der Abtrennungsprozeß der Äquatorteilchen wird also in der Weise stattfinden, daß diese in der 

 Äquatorebene abgelagert werden mit der ihrer Distanzen entsprechenden Kreisgeschwindigkeiten, so 

 daß die abgelöste Materie eine flache Scheibe bilden wird, deren Umlaufsgeschwindigkeiten von ihrer 

 Distanz a vom Zentrum des Nebels nach der Relation (.o-a^=zk-M abhängen. 



Die aus höheren Breiten tängs der Niveaufläche c ■= 1 gegen den Äquator ableitenden Teilchen 

 haben eine kleinere lineare Geschwindigkeit, dringen also in der Äquatorebene in mehr oder weniger 

 exzentrischen elliptischen Bahnen wieder in das Innere der Nebelmasse. 



Der ganze Prozeß würde auf diese Weise ein kontinuierlicher sein und insbesondere keinen Anlaß 

 zur Bildung isolierter ringartiger Abtrennungsfiguren geben. 



