Analyse der Laplace scheu Kosmogonie. 401 



Ein solcher Vorgang ist indessen kaum wahrscheinlich, da sich die Kreisströme der einen oder der 

 anderen Art kontinuierlich über die Äpuatorebene der Nebelmasse verteilen und im allgemeinen keine 

 irgendwie bevorzugte Kondensationsdistanz eintreten wird. Die Möglichkeit einer solchen ist aber immer- 

 hin nicht ausgeschlossen, allerdings auf eine von der Roche'schen Anschauung verschiedene Weise. 



Man kann nach dem früheren annehmen, daß die Dimension der abströmenden Schichte in der 

 Richtung des Radiusvektors diesem proportional ist, die Dicke der Schichte also gegeben ist durch 



s r cos (r, n), 



wo 3 eine sehr kleine konstante Größe und ^{r,n) der Winkel zwischen dem Radius und der Flächen 

 normalen ist. Auf dem Oberflächenelement 



r'^ sin ■0- ^ i) (i cp 



cos (r, n) 



liegt also ein Massenelement der Schichte, welches proportional ist der Größe 



. .. -» 

 sin'' — 

 3 



s r"" sin yi' d %■ d 'i> :=z S z rl dd-ddi. 



sin2 -8- 



Dieses Massenelement gelangt nun durch den früher gegebenen \'organg in die Äquatorebene im 

 Innern der Nebelmasse, und zwar in die Distanz h und bedeckt dort das Flächeneleinent hd'^dh; die 

 Dichte der eingedrungenen Materie wird demnach an dieser Stelle proportional sein der Größe 



E r^ 'sin d-dd' 



hdh 

 Bei der Kreisbahnbildung ohne Widerstandseffekt ist 



7 , ■ 2 ^ 7 77 32 „ . 3 * ^ 



n z^ 4 7' sin'' — , 77 dh =: Tq sin-^ — cos — , 



.3 3 3 3 



demnach die Dichte proportional der Größe 



3 



D=- 



4 ... ^ 



sm-'ö'cos — 



3 



1 



Der \'ariable Faktor . ,, ^ & fällt vom Anfangsv\-ert oo bis zu einem Minimum bei t> =: 84° 52' 



sin-^itcos — 

 3 



im Betrage von 1-145 und wird für -ö' =: 90° gleich 1-155. Anfangs- und Endwert sind natürlich für' 



die Bildung der inneren Kreisströme belanglos, da die Umgebung von 'S- =: sich mit der zentralen 



Verdichtung vereinigen wird, während die von ■& ■= 90 der sich abtrennenden Materie angehört. 



Der zweite Fall, die Bildung von Kreisströmen bei merklichem Widerstand, gibt für die Dichte 



derselben 



s r-^ sin %■ d& 



h'dh' 



wo Ji'z^r^.j 2 sin-—- ist. Die Substitution gibt für die analoge proportionale Größe 

 V 3 



sm 



& 



D'=24er, 



sm-^cos — 

 3 



