Analyse der Laplace'schen Kosmogome. 40/ 



Während also die physischen Äquatordimension um den unmerkHchen Betrag 



zurüclcgeht, verkürzt sich die Distanz des Äquatorpunktes der Atmosphärengrenze um die Größe 



2 1 — X2 



hl ' M 



in 



die offenbar niedrigerer Ordnung ist, als die vorige, wie immer man auch die Größenordnung von 



M 



h 

 eea-en--^ veranschlagen will. 



oder 



Es ist jedenfalls 



1 ) 2 7,3 



n in ii 



1 + 



hl M 



X2 n M rl 



1 +X 



woraus hervorgeht, daß die Verkleinerung der phj^sischen Dimensionen mindestens als eine kleine 

 Größe zweiter Ordnung gegen die der Atmosphärengrenze anzunehmen ist. Während also eine ober- 

 flächliche Kontraktion ein momentanes Zurückweichen der Oberfläche der Nebelhülle vor der Grenz- 

 fläche zur Folge hat, wird eine zentrale Kontraktion zunächst keine merkliche Änderung an der 

 Nebelhülle hervorrufen, nach einer gewissen Zeit aber, die durch die Wirkungsweise der inneren 

 Reibung gegeben ist, ein Eindringen der Grenzfläche in die Nebelmasse und somit ein Abströmen der 

 äußeren Schichte veranlassen. 



Es kann gezeigt werden, daß diese beiden entgegengesetzten Folgen einen gewissen Rythmus 

 in die äußere äquatoriale Ablagerung der Nebelmasse und damit die Möglichkeit einer Ringbildung 

 bringen. 



Es soll hier nur nebenbei bemerkt werden, daß die Annahme einer bis an die äußersten Schichten 

 wirksamen inneren Reibung in keinem Widerspruch steht mit der einer merklich widerstandlosen 

 äußeren Zone, die sich ja auf den Grad der Wirkung auf stark kondensierte Partikel der äußersten 

 Schichte bezieht. 



Unmittelbar nach dem Abströmen einer Oberflächenschichte ist die nun freigewordene Oberfläche 

 identisch mit der momentanen Grenzfläche. Kennzeichnet man wieder, wie oben, die physische Ober- 

 fläche durch ihre Äquatordimension R^, die theoretische Atmosphärengrenze durch die analoge Größe 

 r^, so ist in diesem Moment R^ = r^. 



Das Freiwerden dieser neuen Oberfläche wird nun für die benachbarten Schichten eine unver- 

 mittelt raschere Wärmeausstrahlung und Kondensation zur Folge haben, demnach den oben erwähnten 

 ersten Fall statuieren, in welchem R^ rascher abnimmt als r^; es wird also unmittelbar darauf i?^ -<: r^,, 

 der x\bströmungsprozeß also unterbrochen. Da — wie in 2. gezeigt wurde — bei gleichmäßiger 

 Kondensation der ganzen Masse R^ >> r^ bleibt, so wird beim Fortschreiten der Kondensation nach 

 dem Innern sich dieses Verhältnis wieder einstellen, daher die Abströmung von Neuem beginnen, 

 allerdings verzögert durch die fortgesetzte stärkere Kondensation der äußersten Schichten. Andrerseits 

 bewirkt aber die Bildung der inneren Ströme offenbar eine Beschleunigung des Wiedereintretens der 

 Abströmung, weil durch diese eine Vergrößerung der Rotationsgeschwindigkeit von den zentralen 



Denkschriften der mathem.-natunv. Klasse, 96. Band. 55 



