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der Schwingungen allmählich ab und dieses Abklingen steht, wie die Theorie^ lehrt, in direkter 



Beziehung zur Reibungskonstante. Ist A die Amplitude der Schwingungen am Beginn der Bewegung, 



-IL 

 so ist sie nach der Zeit t Aj^:^ Ae ^ • Aus dem Abklingen der Amplituden kann man das loga- 



rithmische Dekrement X berechnen und daraus die Reibungskonstante ß ermitteln; denn Xzr:- — . Auf 



diese Art gelingt vielleicht die Bestimmung der Größenordnung von ß. 



Auch aus der Periode der Schwingungen kann ß bei Kenntnis der Periode der Schwingungen 

 ohne Reibungseinfluß ermittelt werden; für einen rechteckigen Kanal konstanter Breite und Tiefe gibt 

 die Theorie der freien Schwingungen bei Reibung als Periode der Schwingungen 



Ty = , oder Tr—T\ 1 + !^-^ + . . , 



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 wenn man mit r= — -z=. die Eigenperiode des Kanals ohne Reibung bezeichnet. Bei Kenntnis von 



Ty und T kann ß berechnet werden. 



Über die Dämpfung schwingender Bewegungen größerer Wassermassen wissen wir sehr wenig. 

 In der Seichesliteratur hat nur Emden^ auf die Wichtigkeit der Kenntnis der Größe des logarith- 

 mischen Dekrementes hingewiesen und angegeben, daß für die einknotige Schwingung des Starn- 

 berger Sees das logarithmische Dekrement zu ungefähr 0*03 ermittelt wurde. Ich habe aus den Limno- 

 graphenaufzeichnungen des Jahres 1903 in Riva am Gardasee aus zehn Bestimmungen für die ein- 

 knotige Schwingung im Mittel X=:0"023 erhalten; die Einzelwerte schwankten zwischen 0"0348 und 

 0083;^ die Periode der einknotigen Schwingung des Gardasees beträgt 42 Minuten. .Aus diesen 

 Werten ergibt sich für den Gardasee (mittlere Tiefe des Sees 136 m) die Reibungskonstante 

 (m/sec-i) im Mittel ß=:l-83 10"^ mit den Extremen ß = 0-66 10-5 und ß=2-76 10-^ Aus Seiches- 

 kurven in Desenzano (am südlichen seichten Ende des Gardasees) folgt andrerseits ß zu etwa 0'5 10""^; 

 für den Starnberger See erhält man ganz ähnliche Werte. 



Auch aus den folgenden Untersuchungen wird sich zeigen, daß wir nicht weit von der Wirklichkeit 

 abstehen, wenn man bei einer mittleren Wassertiefe von 50 bis etwa 100 m die Reibungskonstante ß 

 innerhalb der Grenzen 0"5 10"^ und l'O 10""'^ m/sec""^ annimmt. 1 10~^ dürfte der Wahrheit wohl 

 am nächsten kommen. 



Die Kleinheit der Reibungskonstante läßt erwarten, daß durch den Einfluß der Reibung die 

 Amplituden- und Phasenverteilung im schwingenden Wasserbecken nicht wesentlich von den bereits 

 im I. Teil besprochenen Verhältnissen ohne Reibung abweichen wird und daß sich im allgemeinen 

 dieser Einfluß in Form eines Korrektionsgliedes wird angeben lassen. Im folgenden wollen wir die 

 Verteilung der Hubhöhen und Flutlinien in Kanälen konstanter Breite und Tiefe bei Reibungseinfluß 

 untersuchen, deren Wassermassen entweder an beiden Enden oder auch nur an einem Ende mit dem. 

 offenen Meere mit bestimmter Gezeitenbewegung in Verbindung stehen. Die selbständigen Gezeiten bei 

 Reibungseinfluß in beiderseits geschlossenen Kanälen hat bereits Rolf Witting* eingehend 

 besprochen; wir verweisen hier auf die zitierte Untersuchung. Größeres Interesse bietet das Mit- 

 schwingen der Wassermassen in Kanälen bei Reibungseinfluß, da in diesen Fällen es meistens zu 

 größeren horizontalen Verschiebungen der Wassermassen kommt und dann der Reibungseinfluß, wie 

 bereits erwähnt, deutlicher hervortritt. 



1 Siehe zum Beispiel Rolf Witting, Tidvattnen i östersjön och finska viken, Helsingfors 1911, p. 40. 



2 R. Emden, Der Energiegelialt der Seiches, Jahrbuch dtr St. GaHischen Naturw. Ges. 1905. 



3 A. Defant, 1. c. 



4 Rolf Witting, I. c. 



