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stärkerem Reibungseinfluß auf beiden Seiten dieser Stelle immer weitere Teile des Kanals in die Einfluß- 

 sphäre dieser raschen Phasenänderung einbezogen werden. Bei h^=:0-z>, was bereits einer großen 

 Grenzflächenreibung entspricht, finden wir im Kanal einen den ganzen Kanal umfassenden allmählichen 

 Übergang von der Phase 0'' an der Mündung bis zur Phase etwa 5*5'^ im innersten Teil des Kanals; 

 in allen Fällen bedingt die Reibung eine kleine Phasenverfrühung am inneren Ende des Kanals; sie ist 

 um so größer, je größer die Reibung. 



Abgesehen von der bereits erwähnten Tatsache, daß die Knotenlinie bei Reibung verloren geht, 

 besitzt die Reibung auch einen Einfluß auf die Amplitudenverteilung; für die Zahlenwerte der Reibung 

 &^0"01 und 0*05 ist der Unterschied gegenüber den Werten bei Fehlen jeglicher Reibung so gering, 

 daß er in ihrer graphischen Darstellung (Fig. 2) nicht zum Ausdruck kommt. Bei größerer Reibung 

 wird die Amplitude im äußeren Kanalteil (vor dem Minimum der Amplitude) gegenüber den Werten ohne 

 Reibung vergrößert, im inneren Kanalteil, wie zu erwarten war, verkleinert; es sieht der Reibungs- 

 einfluß demnach in diesem Falle so aus, als ob durch die Reibung im äußeren Kanalteil eine Stauung 

 des Wassers eintritt, wodurch hier die Wassererhebung vergrößert, im inneren Kanalteil hingegen ver- 

 mindert wird. 



Tabelle 1 enthält auch eine Übersicht über die Phasenverteilung der horizontalen Wasserver- 

 schiebungen im Kanal; bei Fehlen der Reibung besitzt die periodische horizontale Verschiebung im 

 ganzen Kanal die Phase O'^ (12''); bei Reibung verfrüht sich die Phase, und zwar um 60 mehr, je 

 größer die Reibung ist und je näher der betrachtete Querschnitt der Mündung des Kanals liegt. Dies 

 ist ein unerwartetes Resultat, da die innersten Kanalteile weniger gestört erscheinen als die äußeren. 

 Übrigens erreicht der Unterschied gegenüber der Phasenverteilung bei Fehlen der Reibung erst größere 

 Beträge bei &>-0"01, was schon einer größeren Grenzflächenreibung entspricht. 



Das hier ausführlich berechnete Beispiel gestattet durch den Vergleich mit einem tatsächlich in 

 der Natur vorkommenden Falle, in dem v nahe bei 0'8 liegt, eine Beurteilung der Größenordnung der 

 Grenzflächenreibung. Der Suezbucht, die wir im IL Teile behandelt haben, kommt ein v von der Größe 

 0"55 zu; sie ist in seiner ganzen Länge überaus seicht (mittlere Tiefe 36 77?) und es war von vorn- 

 herein zu erwarten, daß die Reibung vielleicht einen größeren Einfluß besitzt. Dem scheint aber nicht 

 so zu sein. Die Häfen knapp nördlich der Torbänke, wo theoretisch bei Fehlen der Reibung die 

 Knotenlinie der Schwingung liegt, zeigen allerdings eine Verfrühung der Phase, jedoch ist diese klein. 

 Vergleichen wir die tatsächlich vorkommende Verteilung in der Suezbucht mit der theoretischen 

 Phasenverteilung bei verschiedenen Reibungskonstanten, so gelangt man zum Schlüsse, daß im Suez- 

 kanal die Größe h höchstens 0'05 ist, bestimmt aber kleiner als O'l ist. Dies besagt, daß die Konstante 

 der Grenzflächenreibung zwischen etwa 110~^ und 0-5 10~° w/sec.~' liegt, was der früher abge- 

 leiteten Größenordnung von ß entspricht. 



3. Das Mitschwingen in beiderseits offenen Kanälen bei Reibungseinfluß. 



Für folgende Untersuchungen ist es noch von Interesse, das Mitschwingen von Kanälen, die zwei 

 offene Meere mit bestimmter Gezeitenbewegung verbinden, bei Reibungseinfluß zu untersuchen. Wir 

 haben in Abschnitt 7 des I. Teiles gesehen, daß bei Fehlen jeglicher Reibung sich das Mitschwingen 

 der Wassermassen des Verbindungskanals darstellen läßt als die Superposition der zwei stehenden 

 Wellen, die man erhält, wenn einmal der Kanal mit dem einen Meere mitschwingt, während das zweite 

 als gezeitenfrei angenommen wird, das anderemal der Kanal mit dem zweiten Meere m.itschwingt, 

 während jetzt das erste gezeitenfrei ist. Auch im Falle von vorhandener Grenzflächenreibung zerfällt 

 das Rechnungsergebnis in zwei Teile, die wir in der eben angegebenen Weise deuten können. Es 

 genügt also, den einen Fall zu diskutieren, also den Fall zu behandeln: Ein Kanal konstanter Tiefe 7? 

 und der Länge / münde bei x = in ein offenes, gezeitenfreies Meer, hingegen bei x = / in ein offenes 

 Meer mit einer Gezeitenbewegung -^ = Ze''^'; gesucht werden die periodischen Bewegungen der Wasser- 

 massen des Kanals, die unter der Einwirkung der äußeren Gezeitenbewegung hervorgerufen- werden. 



