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5. Der Einfluß der ablenkenden Kraft der Erdrotation auf die Längsschwingungen 



im Verbindungskanal. 



Auf die mit den Längsschwingungen im Verbindungskanal verbundenen horizontalen Verschiebungen 

 der Wasserteilchen wirkt die ablenkende Kraft der Erdrotation. Es ist im I. Teil gezeigt worden, wie 

 die Wirkung dieser Kraft in erster Annäherung berücksichtigt werden kann. Zu den Längsschwingungen 

 treten noch Ouerschwingungen, die einerseits von der Größe der horizontalen Verschiebung in der 

 Längsschwingung und von der Phase der letzteren, andrerseits von der Größe des Querschnittes ab- 

 hängen. Die Ouerschwingungen sind deshalb von Querschnitt zu Querschnitt verschieden. Die Gestalt 

 des Querschnittes selbst, die Form der bathymetrischen Kurve hat natürlich ebenfalls einen Einfluß auf 

 die Mubhöhenverteilung in der Querschwingung, wir haben aber im I. Teile gezeigt, daß man sich 

 wohl, wenn der Kanal nicht zu breit ist, in erster Annäherung begnügen kann, statt der tatsächlichen 

 bathymetrischen Kurve ein entsprechendes Rechteck zu nehmen. Mit dieser Annäherung wollen wir 

 uns auch im vorliegenden Falle begnügen. Wir müssen noch erwähnen, daß diese Berücksichtigung 

 des Einflusses der ablenkenden Kraft der Erdrotation nur dann Anspruch erheben kann, denselben 

 angenähert richtig anzugeben, wenn die Eigenperiode des Querschnittes in seiner Querrichtung wesentlich 

 kleiner ist als die Periode der Gezeiten; denn nur in diesem Falle befriedigt, wie im I. Teile näher 

 auseinandergesetzt ist, die gefundene Lösung bei einigen unbedeutenden Vernachlässigungen die hydro- 

 dynamischen Gleichungen. Für den Fall, als die Eigenperiode des Querschnittes der Periode der Gezeiten 

 ziemlich nahekommt, haben die entsprechenden Differentialgleichungen noch keine Lösung gefunden 

 und wir können nicht angebpn, welcher Form die zustande kommende Bewegung der Wassermassen 

 ist; wir können allerdings angenähert voraussagen, wie die Art der Schwingungen ausfallen dürfte, 

 jedoch nicht über die Größe der Hubhöhe und über die Phase der Gezeit an den einzelnen Stellen. 



Die Hubhöhe der Querschwingungen ist nach Gleichung 40 im L Teil, Abschnitt 6, gegeben 



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durch die Formel 2yi=z — t^v — . 2t Die Konstante '-hat im vorliegenden Falle den 



n^-v "' 2 T..g 



2b 

 Zahlenwert (m, sec) 5.218 10^'°; v ist das Verhältnis der Eigenperiode des Querschnittes T/m 



\/gh 



zur Periode der Gezeiten T^=zl2-S Stunden. 2^ ist die horizontale Verschiebung der Wasserteilchen 

 in der Längsschwingung am betrachteten Querschnitt und ist für beide stehenden Längsschwingungen 

 der Tabelle 10 zu entnehmen. 



Tabelle 11 enthält in der zweiten Kolonne die Eigenperiode der einzelnen Querschnitte. Bis zum 

 Querschnitt 23 ist sie stets kleiner als 5 Stunden; im allgemeinen liegt sie nahe bei 3 Stunden; sie 

 ist also wesentlich kleiner als die Periode der Gezeiten, beziehungsweise der Längsschwingungen. 

 Es bestehen demnach für diesen Teil des Kanals keine Bedenken, die obige erste Annäherung zu 

 benutzen und die Hubhöhe und Phase der Querschwingung danach zu berechnen. Nach dem 23. Quer- 

 schnitt aber steigt für die folgenden Querschnitte die Eigenperiode rasch an und erreicht beim Quer- 

 schnitt 28, also nahe der östlichen Mündung des Verbindungskanals, die Periode der Längsschwingungen, 

 nämlich 12-3 Stunden. Für diesen Kanalteil wird es deshalb kaum angehen, die erwähnte Näherung 

 zu benutzen, da sie zunächst sehr bedeutende Hubhöhen, später, bei den Querschnitten 28 und 29, gar 

 unendlich große ergeben würde. Für diesen Kanalteil, wenigstens für jenen Teil nördlich des 26. Quer- 

 schnittes, werden wir demnach leider verzichten müssen, die Querschwingungen zu berechnen. Der 

 Gang der Hubhöhen und die im südwestlich angrenzenden Kanalteil sich einstellende Verteilung der 

 Hafenzeiten läßt aber keinen Zweifel auftreten, wie die tatsächlich zur Ausbildung gelangenden Schwin- 

 gungen auch in diesem äußersten Kanalteil aussehen würden, so daß eine Extra-, beziehungsweise eine 



