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Durch die in diesem und im vorigen Artikel angefiihrten Gesetze ist die 

 unmittelbare Wirkung eines Inductionsstosses auf den Galvanometerring und 

 die Magnetometernadel bestimmt worden, welche in der Hervorbringung einer 

 bestiramten Drehungsgeschwindigkeit besteht. Diese Drehungsgeschwindigkeit 

 kann aber nicht unmittelbar beobachtet und gemessen werden, sondern nur 

 der dadurch hervorgebrachte Ausschlag oder die Elongationsweite , d. i. der in 

 FoJge der ertheilten Drehungsgeschwindigkeit in der halben Schwingungsdauer 

 zuriickgelegte Bogen, namlich bis zu dem Augenblicke, wo jene Drehungs- 

 geschwindigkeit durch die fortwirkende Directionskraft und Dampfungskraft 

 wieder aufgehoben worden ist. Um also die theoretische Betrachtung beider 

 Instrumente mit den Beobachtungen zu verkniipfen, muss noch der Zusammen- 

 hang zwischen jener dem Ringe oder der Nadel ertheilten Drehungsffeschwin 

 digkeit mit der darauf folgenden Elongationsweite entwickelt werd 



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4. 





Elongationsweite des Galvanometerrings in Folge der in der 



Ruhelage ihm ertheilten Drehungsgeschwindigkeit. 



Die allgemeine Gleichung fur die Schwingungsbewegung unter dem 

 Einfluss einer Directionskraft D hat die Form 



dd# D , 



o ~ ■ — a. _ ( x — »), 



d/2 ^ K^ VJy 







wo x den den Stand des schwingenden Korpers fur die Zeit / bezeichnenden 

 Skalentheil, p den dem Ruhestande entsprechenden Skalentheil und K das 

 Tragheitsmoment des schwingenden Korpers bedeuten. Diese allgemeine 

 Gleichung iindet nun bei einem bifilar aufgehangenen Galvanometerringe An- 

 wendung, welcher nach Art. 2 durch einen Inductionsstoss eine bestimmte 

 Drehungsgeschwindigkeit erhalten hat. Das vollstandige Integral dieser Glei- 



hun 6 



x - p -I- A sin {/- .(t — R) 



K 



wo A und B die beiden durch die Integration eingefuhrten arbitraren Con- 

 stanten bedeuten. Der Ring macht also periodische Oscillationen um den 

 Punkt p, dabei ist. die grdsste Abweichung von der Mitte oder die halbe 



