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ENDING 



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Amplitude constant = A, und das Argument der periodiscben Function schreitet 



mit der Geschwindigkeit "= fS— fort; folglich 1st die Zeit, in welcher es 



A 



urn 7r fortschreitet, d. i. die Schwingungsdauer, = it f/—. Rezeichnet man 



diese Schwingungsdauer mit t, so ist 



D 



x = p -}- A sin — (/ — B) 



T 



— = — A cos — (/ — Bj. 

 At r t 



Der Augenblick, wo x~p ist, d. i. wo der Stand des schwingenden Rings 

 mit dem Ruhestande zusammenfallt, wird hiernach durch die Gleiclmng 



sin (t — E) — oder cos — (/ — I?) =: :±= 1 gefunden, woraus folgi 

 r r 



QX ft 



dass in diesem Augenblicke die Drehungsgeschwindigkcit — - =: =t= — A ist. 



at r 



Wenn also dem Ringe in dem Augenblicke, wo er in Ruhe und der Stand 

 x — p war, durch einen Induclionsstoss die Art. 2 bestimmle Drehungsge- 

 schvvindigkeit ertheilt worden ist; so wird fur die darauf folgende Schwin- 

 gungsbewegung 



* . - nr 



T 



A W 



folglich 



x = p 4- 2ttt Th - . Zrr . 2rV . sin £ (/ - By 



F T AIT T 



Die grossle Abweichung des Rings von dem Ruhestande /*, d. i. die ge- 



uchte Elongationsweite, findet dann in demjenigen Augenblicke statt, wo 



s 



s j n !L (/ — 2?) = ztz 1 , und wird bieraus gefunden 



r 



= 2ttt h '— . 2>r . 2rV. 



KW 



In diesem Ausdruck der Elongationstceite des durch einen Induclions- 

 stoss in Schwingung gesetzten Rings kann nun zuniichst fur t folgende nahere 

 Bestimmung gegeben werden. Es ist namlich die aus der bifilaren Aufhan- 



Mathem. Ckme Y. 



E 



