﻿430 



Dr. K. Hill ebr and. 



Führt man wieder statt der A als Unbekannte die Verhältnisse h n und k n ein, so wird das System 

 der Bestimmungsgleichungen für diese dasselbe sein wie für die freien Schwingungen mit Ausnahme der 

 Gleichung, die b s enthält, demnach: 



kg-* +bs-2 + &s = 



h s - 2 + b s +i s+3 



A, 



h s +b s+2 +k s +4 = 



Die früher für die h und k gefundene Kettenbruchentwicklung wird also auch hier noch gelten, so- 

 lange in dem Eliminationsprozeß die Gleichung mit der von Null verschiedenen rechten Seite nicht ent- 

 halten ist, also zunächst für die Werte h bis h s ^i und für die k von & s+ 4 an, dann ergeben sich k s und h s 

 aus der ersten und dritten der oben angeschriebenen Gleichung und aus der Indentität 



a s — 2 c s a s Cs+2 

 lis—2 = und « s _(_2 = 



K s ll s 



die linke Seite der mittleren Gleichung, so daß mit diesen Werten nun 



Q 



A s = 



gefunden wird. 

 Dann ist 



ll S -2 + b s + Ks+2 



A s - 



-2 



— 



h s 

 a s 



" 2 A s 



-2 



As. 



-4 





Its- 



-2 Äs— 4 



a s - 



-2 a s— 4 



As 



A 



k 



S+2 



s+2 



A 



s+4 



A s 



C S+2 



k s +2 ks+4 



Cs+2 Cs+4 



As 



wo also sämtliche hier auftretende h und k aus der angegebenen Kettenbruchentwicklung erhalten werden. 

 Man hat demnach folgendes Resultat: 



Enthält die Störungsfunktion ein Glied 



G,,„ iWcos &)«"**«"', 



