﻿Dynamische Theorie der Gezeiten. 435 



Was zunächst den Einfluß der Abplattung anbelangt, so sieht man, daß die einzelnen Amplituden 

 proportional dem Faktor 



1 — sin' 2 s sin 2 %■ 



\3 2 



verkleinert werden, also im Maximum an den Polen und am wenigsten am Äquator. 



Für die halbjährige Sonnenflut hat man 



m t ■=. 1 und r =: 1 



zu setzen und man erhält, wenn für 



e = 23° 27' 8" 



und der Annahme gemäß h z= 2200 m gesetzt wird, 



l 2 

 A 2 = 0-0142 m\ 1 sin 2 s 



Für die vierzehntägige Mondflut hat man 



k 2 m 1 [x 



wo [x die Mondmasse in Einheiten der Erdmasse und U^ die tropische Umlaufszeit des Mondes in Stern- 

 tagen bedeutet. Für 



[i = - ' und U € — 27-3291 



81-45 

 findet man 



/ 2 

 A 2 = Q- 039 1 m ( 1 sin 2 s 



demnach 



2-76, 



A 2 {€) 

 A 2 (Q) 



Für größere Werte von h nehmen die Amplituden rascher zu, weil der Faktor von h n in A 2 selbst 

 mit h zunimmt; so wird er etwa für die vierfache der hier angenommenen Tiefe 2 - 135 mal größer und 

 die Amplitude der Mondfluten für ä = 8-8 km wird demnach sein 



A., = • 2654 m 1 1 - — sin 2 e 

 3 



ii. Ganztägige Gezeiten. 



Die von 5 t herrührenden Glieder in C haben Perioden, die gleich oder nahezu gleich einem Stern- 

 tag sind. 



Es kann gezeigt werden, daß die Flutbewegung dieser Art unter allen Umständen nur außerordentlich 

 kleine Amplituden haben kann. 



Der hier vorliegende Fall ist in allgemeinerer Fassung der folgende. 



Die Entwicklung der Störungsfunktion habe für ein bestimmtes m und X nur ein einziges Glied, und 

 zwar soll für dieses n =zm + 1 sein, so daß also 



S = C m+1 P m+1 , m (cos *) e im * e iU 



ist. 



