﻿Dynamische Theorie der Gezeiten. 



Die oben in 7. angegebene Kettenbruchentwicklung für die Größen 



A n + 2 



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^n + 2 — C» + 2 



A, 



gibt für n=z2,m = 2 



4(ö 2 p 2 A 2 ; 



£ 2 ist unmittelbar der entsprechenden Formel zu entnehmen, man erhält schließlich 



- 2 — -1-9476. 



si 2 



Um das tatsächliche Amplitudenverhältnis zu finden, hat man in derselben Weise die Reihe der 

 Koeffizienten A4, Aq, .... zu bilden. Man findet 



log ^ =0-03810 

 A 2 



log -5 — 9„58266 



und daraus 



log -5 =9„22417 



A = 



-1 



9476 % 



A = 



— 2 



12617 sr 2 



A 6 = 



+ 



81331 2t 2 



A = 



-0 



13628 51., 



Die Amplitude der statischen Gezeiten ist 



A 2 P 2 ,- 2 (cos *) . h , 



die der dynamischen 



[A 2 P 2 , 2 (cos*) + ^P 4 , 2 (cos*)+ . . . .]h , 



wo 



P B 2 (cos *) = l-3----(2«-D sin2 d 



(«-2)! 



(« — 2) (» — 3) , ft 



cos"^ 2 * — ^ -cos"~ 4 # + 



2.(2»— 1) 



(n-2) . . .(»-5) 



+ 



2.4.(2«-l)(2«-3) 



cos"- 6 ■»- 



Die numerische Ausführung ergibt, daß für den Äquator, & =z 90°, die Amplitude der dynamischen 

 Gezeiten sehr nahe das Dreifache von % 2 ist. 



Um absolute Beträge zu erhalten, hat man in c die entsprechenden Elemente der störenden Körper 

 einzuführen. 



