﻿442 Dr. K. Hill eb r and, Dynamische Theorie der Gezeiten. 



oder 



sin A [sin A VT« P„ — (w 2 + mix) ) n T n P„ — m — sin 2 A ) n Y n P n — 



8 A 8 A Z_j Z-j . X Zu 



2o) . . -.-■ „ v-i„ SP, 



— w iu. sin A cos O- \,r„ — - = sin 2 A %A. P„ . 



1 ' /,0a / , 



\ zZ 8A 



Vermöge der bekannten Reduktionsformeln lassen sich die hier auf die P anzuwendenden Operationen 

 wieder durch Kugelfunktionen darstellen und man erhält unter Zuziehung der Oberflächenbedingung 

 wieder eine Gleichung zwischen A n _ 2 , A n , A 1l+2 , die aber auch imaginäre Größen enthält; die Lösungen 

 werden daher im allgemeinen die Form 



A n — {A n ) J*n 



haben, wo (A n ) reell ist. Die einzelnen Glieder von C lauten jetzt 



(A n ) P n e i ^+ m f+ u \ 

 haben also eine andere Phase als die störende Kraft. 



Da theoretische Untersuchungen (siehe Poincare l. c.) gezeigt haben, daß die Reibung bei dem 

 Phänomen der Gezeiten einer relativ dünnen Flüssigkeitsschicht keine nennenswerte Rolle spielen kann, 

 so sind die beobachteten, stellenweise ganz außerordentlich großen Phasendifferenzen den sektoriellen 

 Unregelmäßigkeiten des Meeresbodens zuzuschreiben. 



