

I N a i v a 



nden Werte einsetzt. Dieser Grenzwert entspricht also dem 



h für den Zustand des thermodynamischen Gleichgewichts einstellt. 



I„ , idung thermodynamischer Tatsachen durch statistische Eigenschaften der Systemgesamtheit 



s thermodynamischen Gleichgewichts dargestellt durch eine 



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■num von : bedeutet. Welche Funktion es ist, kann man durch das Studium eines 



/.iellen Falles, zum Heispiel des klassischen Gasmodells, erkennen, an welchem letzteren Falle 



bekanntlich Boltxmann durch direkte Untersuchung der Zusammenstöße die Natur der fraglichen 



Funktion a kann aber durch eine Überlegung allgemeinerer Art, wie sie Planck ' 



on einen wichtigen Aufschluß gewinnen. Vergleicht man nämlich zwei voneinander 



theiten, für welche die Zahl aller möglichen Verteilungen, also die Zahl 



/ V+ " 1,! 



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der ■ rindet man aus dem Additionstheorem der Entropien und dem Multiplikation^ 



heinlichkeiten, daß die fragliche Funktion die ('.estalt haben muli 



s i ig : . + I 



■ t und ' a tionskonstanten sind, deren letztere noch von Z abhängen kann. Die Kön- 



ne t hr r Maßfaktor, dessen Zahlwert bestimmt ist, sobald man das Maßsystem 



ttgelegt hat. 



16. 



eu entscheiden, in welcher W l '/. abhängt, wollen wir einen etwas spezielleren 



Fall naher betrachten. 



ennt zunächst, wenn man sich den Weit für :,„ aus .1/ und 2} eingesetzt denkt, da 

 -•in 



S kN V w lg ,v, + k lg A ' " " ,)! + ' . 



— \ + H h ' 



1 Sleichungen -\) und 



s i ! + *. fi x ' '' + r. 



\ \ {N+ H 



ten a und ;i können aus 3) und 4) nur ausgerechnet werden, wenn die Zell. 

 '■ FunktiOl i .,- von vornherein klar, daß, wie immer 



II ..: ; sein mag, die berechneten \\\ 



nur noch abhängen können von Konstanten, welche im Ausdruck 

 11 stitution der Kinzelsysteme bestimmen. uuk\ von d 



die Verteilung vorgenommen wird Ks ist nun wichtig 

 . de. im § 1 besprochen ist. der Wert von N von der 



nimmt, und die einzige die Begier, 

 I . welche nur in der Vcrbindun 





