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iung nur anwenden auf den Fall, daß die Energiefunktion die Form II <; habe 

 sich in Fall die Raumkoordinaten von den übrigen 



eränderlichen i. ab, und falls jene die einzigen außer den 



rlichen -ind, hat die Entropie die Form 



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unabhängig sind. Also ist 



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samtheiten, resp. für die durch sie abgebildeten Körper, besteht als.» die Zustands- 

 leal en Ge 



p \---L-X I. 



17. 

 nunmehr lolgender Spezialfall betrachtet: Wir setzen voraus, daß sich die Energie in 

 i teilen la 



II ; i | II + II : llh 



dera 



2 II - ■ + . . . 4-i„; III. 



fnsienten i - , c., . . . n< ngen könnea Es hat also der Anteil II, die 



im § 4 behandelte Form IIa, mit dem Unterschiede, daß dort die Koeffizienten i-, konstant angenommen 

 waren, der Teil II* kann eine be Funktion -ein. soll aber die Variablen £,,£_. . . . ;„ nicht ent- 



halt 



. deren Energie diese Form aufweist, denken wir uns nun 

 pr<>blcm durcln ndem wir ihre Phasenpunkte in einem Kaumteile U des Zustand»- 



. verteilen. I le dabei derjenige Bereich 'retrachtet, für welchen 



•tc der Variablei zwischen den Größen 



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und 



. . i. . O, -+- 5, 



nd irgendwelche tnte Werte der Koordinaten i 1 . die nur der 



Hedmgung un 1 rhalb des Raumes Q lie Uen; di< sind kle 



Uenbreto trachte- :h ganz innerhalb einer Zelle g 



tnmen. Wie wir wissen, wird die Zelleneinteil 



11 - - mst 



U« den zunächst die konstanten Werte 



te Werte durchlaufen können, so werden 

 11 '-'nt. im ,ung der Flichei ;• sich auf 



