

.1. S zarva 



chen Energien von Atomschwingungen der genannten 

 teht. 



Biiung der Energie tritt in einem Grenzfalle auf: wenn näm- 

 lich die Zahl r der unabhängigen Zustandsvariablen groß wird. Es sei dabei vorausgesetzt, 

 j aL isdruck die Form IKj habe. Für diesen Fall ist in § 6 gezeigt, daß die 



Heilung der Systeme im Zu -h der gleichförmigen nähert (Gleichung <t.4i. und daß 



, m j t je iuf die Zellen de- Zustandsraumes geschieht (Gleichung 7 



sn wir jetzt der ick für die elementare Entropie nach ß, so ist nach 9 A. 





= v 



_ 



1 , ' 



Ig -f- S : k lg II -4- Bj 

 ;/ ;/ 





n mit U wie früher das Volum des Zustandsraumes. in welchem die Verteilung vor -ich geht, 

 mit » dasjenige einer Zelle bezeichnet wird. Es ist aber nach den Ausführungen in ij 4 



r 





w > 





folglich nacl 



tante 



T = L- f - lg z + ' . 



- + * Ig 





1+ ' 





tt 





•immt sich daher n. lurch die Gleichung 







! = * 





: nahe die Energie tur proportional. 



niherun m daraus, daß, wie aus der Ableitung in 



an der ' mg hau. 



■ It nun natürlich um so schlechter, je größer X ist; 

 W • i im d^n Kehler aul zirka 



: dei berühmt! Lequipartitioi der klassischen 



■ iher au< Bereich 



In der k eher Mechanik wird 



